4.1 வகைப்பாடு மற்றும் பண்புகள்

அளவுரு சுற்றுகள்

இலக்கியம்: [L.1], பக். 307-308

[L.2], பக். 368-371

ரேடியோ இன்ஜினியரிங் சர்க்யூட்களை மாற்றும் ஆபரேட்டர் நேரத்தைச் சார்ந்துள்ளது என்பது பாராமெட்ரிக் எனப்படும். பாராமெட்ரிக் சர்க்யூட்டில் சிக்னல் மாற்றத்தின் விதி வெளிப்பாட்டால் எழுதப்படுகிறது:

ஒரு அளவுரு மின்தடையம், கொடுக்கப்பட்ட சட்டத்தின்படி காலப்போக்கில் மாறக்கூடிய எதிர்ப்பானது, அதே நேரத்தில் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் அளவைச் சார்ந்தது அல்ல, தற்போதைய மின்னழுத்தத்துடன் ஒரு மந்தநிலை இல்லாத நேரியல் உறுப்பு அடிப்படையில் செயல்படுத்தப்படலாம். சிறப்பியல்பு, மாற்றப்பட்ட சமிக்ஞையின் கூட்டுத்தொகை மற்றும் கட்டுப்பாட்டு மின்னழுத்தம் உள்ளீட்டிற்கு வழங்கப்படுகிறது (படம் 4.1).

பண்பு மீது இயக்க புள்ளி A இன் நிலை தீர்மானிக்கப்படுகிறது நிலையான மின்னழுத்தம்ஆஃப்செட்டுகள் சமிக்ஞை மின்னழுத்தம் சார்பு மின்னழுத்தத்தை விட மிகவும் குறைவாக இருப்பதால், பின்னர் பலவீனமான சமிக்ஞைதொடர்புடைய ஒரு சிறிய அதிகரிப்பாகக் கருதலாம் மற்றும் சிக்னலுடன் தொடர்புடைய நேரியல் அல்லாத உறுப்புகளின் எதிர்ப்பானது வேறுபட்ட எதிர்ப்பால் மதிப்பிடப்படுகிறது.

. (4.2)

அறியப்பட்டபடி, பரஸ்பரம் வேறுபட்ட சாய்வு என்று அழைக்கப்படுகிறது

. (4.3)

எடுத்துக்காட்டாக, நேரியல் அல்லாத தனிமத்தின் தற்போதைய மின்னழுத்தப் பண்பு பல்லுறுப்புக்கோவையால் தோராயமாக இருந்தால்:

பின்னர், (4.3) க்கு இணங்க, நாங்கள் பெறுகிறோம்

அல்லது, என்று கொடுக்கப்பட்டது

பயனுள்ள சமிக்ஞையால் ஏற்படும் மின்னோட்டம்

இவ்வாறு, சிக்னலைப் பொறுத்தவரை, நிபந்தனை (4.1) உண்மை மற்றும், சிக்னலைப் பொறுத்தவரை, நேரியல் அல்லாத உறுப்பு இவ்வாறு செயல்படுகிறது நேரியல், ஆனால் மாறக்கூடிய சாய்வுடன்.

ஒரு அளவுரு மின்தடையின் இன்றியமையாத அம்சம் என்னவென்றால், அதன் எதிர்ப்பு அல்லது கடத்துத்திறன் இருக்கலாம் எதிர்மறை. தற்போதைய மின்னழுத்த பண்பு (படம் 4.1 இல் புள்ளி B) குறையும் பிரிவில் ஒரு இயக்க புள்ளியைத் தேர்ந்தெடுக்கும்போது இது நிகழ்கிறது.

மாறி கட்டுப்படுத்தப்பட்ட திறன்அளவுரு சுற்றுகள் எனப்படும் சிறப்பு குறைக்கடத்தி டையோட்களைப் பயன்படுத்தி செயல்படுத்தப்படுகின்றன varicaps. இந்த டையோட்களின் செயல்பாடு பின்வரும் விளைவை அடிப்படையாகக் கொண்டது: டையோடு சந்திப்பில் தலைகீழ் துருவமுனைப்பு மின்னழுத்தம் பயன்படுத்தப்பட்டால், தடுக்கும் அடுக்கில் பிரிக்கப்பட்ட கட்டணம் பயன்படுத்தப்பட்ட மின்னழுத்தத்தின் நேரியல் அல்லாத செயல்பாடாகும். போதை என்று அழைக்கப்படுகிறது coulomb-volt பண்பு

கொள்ளளவு மதிப்பு எங்கே.

மின்தடையின் எதிர்ப்பைப் போலவே, கொள்ளளவும் நிலையான அல்லது வேறுபட்டதாக இருக்கலாம். வேறுபட்ட கொள்ளளவு பின்வருமாறு தீர்மானிக்கப்படுகிறது

. (4.5)

இங்கே varicap இன் ஆரம்ப தடுப்பு மின்னழுத்தம் உள்ளது.

வேரிகேப் (கேபாசிட்டர்) க்கு பயன்படுத்தப்படும் மின்னழுத்தம் மாறும்போது, ​​ஒரு மின்னோட்டம் எழுகிறது:

வெளிப்படையாக, பெரிய தடுப்பு மின்னழுத்தம், தலைகீழ் மாற்றத்தின் பெரிய அளவு, சிறிய மதிப்பு.

மாறி கட்டுப்படுத்தப்பட்ட தூண்டல்பாராமெட்ரிக் சர்க்யூட்களில் ஃபெரோமேக்னடிக் கோர் கொண்ட ஒரு தூண்டியின் அடிப்படையில் செயல்படுத்தப்படலாம், இதன் காந்த ஊடுருவல் சார்பு மின்னோட்டத்தின் அளவைப் பொறுத்தது. இருப்பினும், மையப் பொருளின் காந்தமாக்கல் தலைகீழ் செயல்முறைகளின் உயர் நிலைத்தன்மை காரணமாக, மாறி கட்டுப்படுத்தப்பட்ட தூண்டல்கள் அளவுரு ரேடியோ சுற்றுகளில் பயன்பாட்டைக் கண்டறியவில்லை.

உள்ளீட்டு சமிக்ஞையை சேமிப்பகம், இனப்பெருக்கம் மற்றும் மேலாண்மைக்கு வசதியான வடிவமாக மாற்ற, சிக்னல் மாற்ற அமைப்புகளின் அளவுருக்களுக்கான தேவைகளை நியாயப்படுத்துவது அவசியம். இதைச் செய்ய, கணினியின் உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டில் உள்ள சமிக்ஞைகள் மற்றும் கணினியின் அளவுருக்களுக்கு இடையிலான உறவை கணித ரீதியாக விவரிக்க வேண்டியது அவசியம்.

பொது வழக்கில், ஒரு சமிக்ஞை மாற்ற அமைப்பு நேரியல் அல்ல: ஒரு ஹார்மோனிக் சமிக்ஞை அதில் நுழையும் போது, ​​கணினியின் வெளியீட்டில் மற்ற அதிர்வெண்களின் ஹார்மோனிக்ஸ் தோன்றும். நேரியல் அல்லாத மாற்ற அமைப்பின் அளவுருக்கள் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் அளவுருக்களைப் பொறுத்தது. நேரியல் அல்லாத பொதுவான கோட்பாடு இல்லை. உள்ளீட்டிற்கு இடையிலான உறவை விவரிக்க ஒரு வழி ஈஉள்ளே( டி) மற்றும் வார இறுதி நாட்கள் ஈவெளியே ( டி) சமிக்ஞைகள் மற்றும் அளவுரு கேஉருமாற்ற அமைப்பின் நேர்கோட்டுத்தன்மை பின்வருமாறு:

(1.19)

எங்கே டிமற்றும் டி 1 - முறையே வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் இடத்தில் வாதங்கள்.

உருமாற்ற அமைப்பின் நேரியல் தன்மை செயல்பாட்டின் வகையால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது கே.

சமிக்ஞை உருமாற்ற செயல்முறையின் பகுப்பாய்வை எளிமையாக்க, உருமாற்ற அமைப்புகளின் நேர்கோட்டுத்தன்மையின் அனுமானம் பயன்படுத்தப்படுகிறது. இந்த அனுமானம் நேரியல் அல்லாத அமைப்புகளுக்குப் பொருந்தும். அத்தகைய நேரியல் அல்லாத அமைப்புக்கு ஒரு எடுத்துக்காட்டு ஒளிச்சேர்க்கை பொருட்கள் ( விரிவான பகுப்பாய்வுஅவற்றின் மாற்றும் பண்புகள் கீழே விவாதிக்கப்படும்).

நேரியல் அமைப்புகளில் சமிக்ஞை மாற்றத்தைக் கருத்தில் கொள்வோம். அமைப்பு அழைக்கப்படுகிறது நேரியல், பல சமிக்ஞைகளின் ஒரே நேரத்தில் தாக்கத்திற்கு அதன் எதிர்வினை ஒவ்வொரு சமிக்ஞையும் தனித்தனியாக செயல்படுவதால் ஏற்படும் எதிர்வினைகளின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமமாக இருந்தால், அதாவது சூப்பர்போசிஷன் கொள்கை திருப்தி அடைகிறது:

எங்கே டி, டி 1 - வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் இடத்தில் முறையே வாதங்கள்;

ஈ 0 (டி, டி 1) – உந்துவிசை பதில்அமைப்புகள்.

உந்துவிசை பதில் அமைப்புடைராக் டெல்டா செயல்பாட்டால் விவரிக்கப்பட்ட ஒரு சமிக்ஞை உள்ளீட்டில் பயன்படுத்தப்பட்டால், வெளியீட்டு சமிக்ஞை அழைக்கப்படுகிறது. இந்த செயல்பாடு δ( எக்ஸ்) மூன்று நிபந்தனைகளால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது:

	δ( டி) = 0 மணிக்கு டி ≠ 0;	(1.22)
		(1.23)
	δ( டி) = δ(– டி).	(1.24)

வடிவியல் ரீதியாக, இது செங்குத்து ஒருங்கிணைப்பு அச்சின் நேர்மறை பகுதியுடன் ஒத்துப்போகிறது, அதாவது, இது தோற்றத்திலிருந்து மேல்நோக்கி விரிவடையும் ஒரு கதிர் வடிவத்தைக் கொண்டுள்ளது. டைராக் டெல்டா செயல்பாட்டின் இயற்பியல் செயலாக்கம்விண்வெளியில் எல்லையற்ற பிரகாசத்துடன் ஒரு புள்ளி உள்ளது, காலப்போக்கில் எல்லையற்ற அதிக தீவிரத்தின் எல்லையற்ற குறுகிய துடிப்பு உள்ளது, நிறமாலை இடத்தில் எல்லையற்ற வலுவான ஒற்றை நிற கதிர்வீச்சு உள்ளது.

Dirac டெல்டா செயல்பாடு பின்வரும் பண்புகளைக் கொண்டுள்ளது:

		(1.25)
		(1.26)

உந்துதல் பூஜ்ஜிய எண்ணிக்கையில் நிகழவில்லை என்றால், ஆனால் வாதத்தின் மதிப்பில் டி 1 , பின்னர் அத்தகைய "மாற்றப்பட்ட" ஒன்று டி 1 டெல்டா செயல்பாட்டை δ( டி–டி 1).

ஒரு நேரியல் அமைப்பின் வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சிக்னல்களை இணைக்கும் வெளிப்பாடு (1.21) ஐ எளிதாக்க, நேரியல் அமைப்பு மாற்றத்திற்கு உணர்வற்றது (மாறாதது) என்று அனுமானம் செய்யப்படுகிறது. நேரியல் அமைப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது உணர்வற்ற வெட்டு, உந்துவிசை மாற்றப்படும் போது, ​​உந்துவிசை எதிர்வினை அதன் நிலையை மட்டுமே மாற்றுகிறது, ஆனால் அதன் வடிவத்தை மாற்றாது, அதாவது அது சமத்துவத்தை திருப்திப்படுத்துகிறது:

ஈ 0 (டி, டி 1) = ஈ 0 (டி – டி 1).

(1.27)

அரிசி. 1.6 உந்துவிசை பதில் அமைப்புகளின் உணர்வின்மை

அல்லது மாற்றுவதற்கான வடிகட்டிகள்

ஆப்டிகல் சிஸ்டம்கள், நேர்கோட்டில் இருப்பது, ஷிப்ட்-சென்சிட்டிவ் (மாறாதது): பரவல், வெளிச்சம் மற்றும் சிதறல் "வட்டத்தின்" அளவு (பொதுவாக, வட்டம் அல்ல) பட விமானத்தில் உள்ள ஒருங்கிணைப்பைப் பொறுத்தது. ஒரு விதியாக, பார்வை புலத்தின் மையத்தில், "வட்டத்தின்" விட்டம் சிறியது, மற்றும் உந்துவிசை பதிலின் அதிகபட்ச மதிப்பு விளிம்புகளை விட அதிகமாக உள்ளது (படம் 1.7).

அரிசி. 1.7 வெட்டுக்கு உந்துவிசை பதிலின் உணர்திறன்

ஷிப்ட்-உணர்வற்ற நேரியல் அமைப்புகளுக்கு, உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளை இணைக்கும் வெளிப்பாடு (1.21), எளிமையான வடிவத்தைப் பெறுகிறது:

சுருக்கத்தின் வரையறையிலிருந்து, வெளிப்பாடு (1.28) சற்று வித்தியாசமான வடிவத்தில் குறிப்பிடப்படலாம்:

பரிசீலனையில் உள்ள மாற்றங்களுக்கு இது கொடுக்கிறது

(1.32)

எனவே, ஒரு நேரியல் மற்றும் ஷிப்ட்-மாறாத அமைப்பின் உள்ளீட்டில் சமிக்ஞையை அறிவது, அத்துடன் அமைப்பின் உந்துவிசை பதில் (ஒற்றை தூண்டுதலுக்கான அதன் பதில்), சூத்திரங்கள் (1.28) மற்றும் (1.30) ஆகியவற்றைப் பயன்படுத்தி ஒருவர் சிக்னலை கணித ரீதியாக தீர்மானிக்க முடியும். கணினியை உடல் ரீதியாக செயல்படுத்தாமல் கணினியின் வெளியீட்டில்.

துரதிர்ஷ்டவசமாக, இந்த வெளிப்பாடுகளிலிருந்து ஒரு ஒருங்கிணைப்புகளை நேரடியாகக் கண்டுபிடிக்க முடியாது ஈஉள்ளே( டி) அல்லது ஈ 0 (டி) இரண்டாவது மற்றும் அறியப்பட்ட வெளியீட்டு சமிக்ஞை மூலம்.

லீனியர், ஷிப்ட்-சென்சிட்டிவ் சிஸ்டம், சிக்னலைக் கடந்து செல்லும் பல வடிகட்டி அலகுகளைக் கொண்டிருந்தால், கணினியின் உந்துவிசை பதில் என்பது கூறு வடிப்பான்களின் உந்துவிசை பதில்களின் வளைவு ஆகும், இது சுருக்கமான வடிவத்தில் எழுதப்படலாம்.

வடிகட்டலின் போது சமிக்ஞையின் நிலையான கூறுகளின் நிலையான மதிப்பை பராமரிக்க இது ஒத்துள்ளது (அதிர்வெண் டொமைனில் வடிகட்டலை பகுப்பாய்வு செய்யும் போது இது தெளிவாகிவிடும்).

உதாரணமாக. ஒளிச்சேர்க்கைப் பொருளின் மீது தீவிரத்தன்மை கொண்ட கொசைன் விநியோகம் கொண்ட உலகத்தைப் பெறும்போது ஆப்டிகல் சிக்னலின் மாற்றத்தைக் கருத்தில் கொள்வோம். ஒரு மீரா என்பது ஒரு கட்டம் அல்லது அதன் படம், ஒரு குறிப்பிட்ட அகலத்தின் கோடுகளின் குழுவைக் கொண்டுள்ளது. கிரேட்டிங்கில் உள்ள பிரகாச விநியோகம் பொதுவாக செவ்வக அல்லது கொசைன் இயல்புடையது. ஆப்டிகல் சிக்னல் வடிப்பான்களின் பண்புகளின் சோதனை ஆய்வுக்கு உலகங்கள் அவசியம்.

கொசைன் அலைகளை பதிவு செய்வதற்கான சாதனத்தின் வரைபடம் படம். 1.8

அரிசி. 1.8 உலகத்தைப் பெறுவதற்கான சாதனத்தின் வரைபடம்
கொசைன் தீவிரம் விநியோகத்துடன்

வேகத்தில் சீராக நகரும் vபுகைப்படத் திரைப்படம் 1 அகலம் 2 பிளவு மூலம் ஒளிர்கிறது. காலப்போக்கில் வெளிச்சத்தில் ஏற்படும் மாற்றம் கொசைன் சட்டத்தின்படி மேற்கொள்ளப்படுகிறது. லைட்டிங் சிஸ்டம் 3 மற்றும் இரண்டு போலராய்டு ஃபில்டர்கள் 4 மற்றும் 5 மூலம் ஒளிக்கற்றையை அனுப்புவதன் மூலம் இது அடையப்படுகிறது. போலராய்டு வடிகட்டி 4 ஒரே சீராக சுழலும், வடிகட்டி 5 நிலையானது. நிலையான ஒன்றோடு தொடர்புடைய நகரும் துருவமுனைப்பானின் அச்சின் சுழற்சியானது கடந்து செல்லும் ஒளிக்கற்றையின் தீவிரத்தில் ஒரு கொசைன் மாற்றத்தை வழங்குகிறது. வெளிச்சம் மாற்றத்தின் சமன்பாடு ஈ(டி) பிளவின் விமானத்தில் வடிவம் உள்ளது:

பரிசீலனையில் உள்ள அமைப்பில் உள்ள வடிப்பான்கள் ஒரு பிளவு மற்றும் புகைப்படத் திரைப்படமாகும். ஒளிச்சேர்க்கைப் பொருட்களின் பண்புகள் பற்றிய விரிவான பகுப்பாய்வு கீழே கொடுக்கப்படும் என்பதால், ஸ்லாட்டின் வடிகட்டுதல் விளைவை மட்டுமே நாங்கள் பகுப்பாய்வு செய்வோம் 2. உந்துவிசை பதில் ஈ 0 (எக்ஸ்) ஸ்லாட்டுகள் 2 அகலம் ஏஇவ்வாறு குறிப்பிடலாம்:

(1.41)

ஸ்லாட் வெளியீட்டில் சமிக்ஞை சமன்பாட்டின் இறுதி வடிவம் பின்வருமாறு:

ஒப்பீடு ஈவெளியே ( எக்ஸ்) மற்றும் ஈஉள்ளே( எக்ஸ்) மாறிப் பகுதியில் ஒரு பெருக்கியின் முன்னிலையில் மட்டுமே அவை வேறுபடுகின்றன என்பதைக் காட்டுகிறது. சின்க் வகை செயல்பாட்டின் வரைபடம் படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 1.5 இது 1 முதல் 0 வரை குறையும் ஒரு நிலையான காலத்துடன் ஊசலாடுவதன் மூலம் வகைப்படுத்தப்படுகிறது.

இதன் விளைவாக, இந்த செயல்பாட்டின் வாதத்தின் மதிப்பு அதிகரிக்கும் போது, ​​அதாவது, தயாரிப்பு w 1 அதிகரிக்கும் போது ஏமற்றும் குறையும் v, வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் மாறி கூறுகளின் வீச்சு குறைகிறது.

கூடுதலாக, இந்த வீச்சு எப்போது மறைந்துவிடும்

இது எப்போது நிகழ்கிறது

எங்கே n= ± 1, ± 2…

இந்த வழக்கில், படத்தில் ஒரு குறிக்கு பதிலாக, நீங்கள் ஒரு சீரான கருப்பு நிறத்தைப் பெறுவீர்கள்.

சிக்னலின் DC கூறுகளில் மாற்றங்கள் ஏ 0 ஏற்படவில்லை, ஏனெனில் இங்குள்ள இடைவெளியின் உந்துவிசை பதில் நிபந்தனைக்கு ஏற்ப இயல்பாக்கப்பட்டது (1.37).

இவ்வாறு, உலகங்களின் பதிவு அளவுருக்களை சரிசெய்தல் v, ஏ, w 1 , கொடுக்கப்பட்ட ஒளிச்சேர்க்கை பொருளுக்கு உகந்ததாக இருக்கும் ஒளியூட்டலின் மாறி கூறுகளின் வீச்சுகளைத் தேர்ந்தெடுக்க முடியும். அசின்க் ((வ 1 ஏ)/(2v)), மற்றும் திருமணத்தைத் தடுக்கவும்.

அறிவுத் தளத்தில் உங்கள் நல்ல படைப்பை அனுப்புவது எளிது. கீழே உள்ள படிவத்தைப் பயன்படுத்தவும்

மாணவர்கள், பட்டதாரி மாணவர்கள், தங்கள் படிப்பிலும் வேலையிலும் அறிவுத் தளத்தைப் பயன்படுத்தும் இளம் விஞ்ஞானிகள் உங்களுக்கு மிகவும் நன்றியுள்ளவர்களாக இருப்பார்கள்.

http://www.allbest.ru/ இல் வெளியிடப்பட்டது

சோதனை

நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றம்

1. பொதுவான தகவல்

5.1 ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள் (குறைந்த பாஸ் வடிகட்டிகள்)

5.2 வேறுபாடு வகை சுற்றுகள் (உயர் பாஸ் வடிகட்டிகள்)

5.3 அதிர்வெண் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்றுகள்

இலக்கியம்

1. பொதுவான தகவல்

எலக்ட்ரானிக் சர்க்யூட் என்பது ஒரு பரந்த அதிர்வெண் வரம்பில் நேரடி மற்றும் மாற்று நீரோட்டங்களின் பாதை மற்றும் மாற்றத்தை உறுதி செய்யும் கூறுகளின் தொகுப்பாகும். இது மின் ஆற்றலின் ஆதாரங்கள் (மின்சாரம்), அதன் நுகர்வோர் மற்றும் சேமிப்பு சாதனங்கள், அத்துடன் இணைக்கும் கம்பிகள் ஆகியவற்றை உள்ளடக்கியது. சுற்று கூறுகளை செயலில் மற்றும் செயலற்றதாக பிரிக்கலாம்.

செயலில் உள்ள கூறுகளில் நீரோட்டங்கள் அல்லது மின்னழுத்தங்களை மாற்றுவது மற்றும் ஒரே நேரத்தில் அவற்றின் சக்தியை அதிகரிப்பது சாத்தியமாகும். இதில், எடுத்துக்காட்டாக, டிரான்சிஸ்டர்கள், செயல்பாட்டு பெருக்கிகள்மற்றும் பல.

செயலற்ற கூறுகளில், மின்னோட்டங்கள் அல்லது மின்னழுத்தங்களின் மாற்றம் சக்தியின் அதிகரிப்புடன் இல்லை, ஆனால், ஒரு விதியாக, அதன் குறைவு காணப்படுகிறது.

மின் ஆற்றலின் ஆதாரங்கள் மின்னோட்ட விசையின் அளவு மற்றும் திசை மற்றும் அளவு ஆகியவற்றால் வகைப்படுத்தப்படுகின்றன. உள் எதிர்ப்பு. மின்னணு சுற்றுகளை பகுப்பாய்வு செய்யும் போது, ​​சிறந்த emf ஆதாரங்களின் (ஜெனரேட்டர்கள்) கருத்துக்கள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. ஈ g (படம் 1,a) மற்றும் தற்போதைய நான்ஈ (படம் 1, ஆ). அவை emf ஆதாரங்களாக பிரிக்கப்பட்டுள்ளன. (மின்னழுத்த மூலங்கள்) மற்றும் தற்போதைய ஆதாரங்கள், முறையே emf ஜெனரேட்டர்கள் எனப்படும். (மின்னழுத்த ஜெனரேட்டர்கள்) மற்றும் தற்போதைய ஜெனரேட்டர்கள்.

emf மூலத்தின் கீழ் அத்தகைய இலட்சியப்படுத்தப்பட்ட சக்தி மூலத்தைப் புரிந்து கொள்ளுங்கள், அதன் emf அதன் வழியாக பாயும் மின்னோட்டத்தைப் பொறுத்தது அல்ல. உள் எதிர்ப்பு ஆர்இந்த இலட்சியப்படுத்தப்பட்ட மின்சார விநியோகத்தின் கிராம் பூஜ்ஜியமாகும்

தற்போதைய ஜெனரேட்டர் என்பது மின்னோட்டத்தை வழங்கும் ஒரு சிறந்த ஆற்றல் மூலமாகும் நான்சுமையில் g, அதன் எதிர்ப்பின் மதிப்பிலிருந்து சுயாதீனமாக உள்ளது ஆர் n தற்போதைய பொருட்டு நான் g தற்போதைய ஆதாரம் சுமை எதிர்ப்பைச் சார்ந்து இல்லை ஆர் n, அதன் உள் எதிர்ப்பு மற்றும் அதன் emf. கோட்பாட்டளவில் முடிவிலிக்கு முனைய வேண்டும்.

உண்மையான மின்னழுத்த ஆதாரங்கள் மற்றும் தற்போதைய ஆதாரங்கள் உள் எதிர்ப்பைக் கொண்டுள்ளன ஆர்வரையறுக்கப்பட்ட மதிப்பின் கிராம் (படம் 2).

ரேடியோ இன்ஜினியரிங் சர்க்யூட்களின் செயலற்ற கூறுகளில் மின் எதிர்ப்புகள் (எதிர்ப்புகள்), மின்தேக்கிகள் மற்றும் தூண்டிகள் ஆகியவை அடங்கும்.

மின்தடை ஒரு ஆற்றல் நுகர்வோர். மின்தடையின் முக்கிய அளவுரு செயலில் உள்ள எதிர்ப்பு ஆர். எதிர்ப்பு ஓம்ஸ் (ஓம்ஸ்), கிலோஹோம்ஸ் (கோம்ஸ்) மற்றும் மெகாம்ஸ் (மோம்ஸ்) ஆகியவற்றில் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது.

ஆற்றல் சேமிப்பு சாதனங்களில் ஒரு மின்தேக்கி (மின் ஆற்றல் சேமிப்பு) மற்றும் ஒரு தூண்டி (காந்த ஆற்றல் சேமிப்பு) ஆகியவை அடங்கும்.

மின்தேக்கியின் முக்கிய அளவுரு கொள்ளளவு ஆகும் உடன். கொள்ளளவு ஃபாரட்ஸ் (F), மைக்ரோஃபராட்ஸ் (µF), நானோஃபாரட்ஸ் (nF), பிகோபராட்ஸ் (pF) ஆகியவற்றில் அளவிடப்படுகிறது.

ஒரு தூண்டியின் முக்கிய அளவுரு அதன் தூண்டல் ஆகும் எல். தூண்டல் மதிப்பு ஹென்ரி (H), மில்லிஹென்ரி (mH), மைக்ரோஹென்ரி (µH) அல்லது நானோஹென்ரி (nH) இல் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது.

சுற்றுகளை பகுப்பாய்வு செய்யும் போது, ​​​​இந்த உறுப்புகள் அனைத்தும் சிறந்தவை என்று பொதுவாகக் கருதப்படுகிறது, இதற்காக மின்னழுத்த வீழ்ச்சிக்கு இடையில் பின்வரும் உறவுகள் செல்லுபடியாகும்: uஉறுப்பு மற்றும் அதன் வழியாக பாயும் மின்னோட்டத்தின் மீது நான்:

உறுப்பு அளவுருக்கள் என்றால் ஆர், எல்மற்றும் உடன்வெளிப்புற தாக்கங்களை (மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டம்) சார்ந்து இல்லை மற்றும் சுற்றுகளில் செயல்படும் சமிக்ஞையின் ஆற்றலை அதிகரிக்க முடியாது, பின்னர் அவை செயலற்றவை மட்டுமல்ல, நேரியல் கூறுகளும் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. அத்தகைய கூறுகளைக் கொண்ட சுற்றுகள் செயலற்ற நேரியல் சுற்றுகள், நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகள் அல்லது நிலையான சுற்றுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன.

செயலில் உள்ள எதிர்ப்பு, கொள்ளளவு மற்றும் தூண்டல் அதன் சில பிரிவுகளுக்கு ஒதுக்கப்படும் ஒரு சுற்று மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட சுற்று என்று அழைக்கப்படுகிறது. சுற்றுகளின் அளவுருக்கள் அதனுடன் விநியோகிக்கப்பட்டால், அது விநியோகிக்கப்பட்ட சுற்று என்று கருதப்படுகிறது.

சுற்று உறுப்புகளின் அளவுருக்கள் மின்னழுத்தங்கள் அல்லது மின்னோட்டங்களுடன் தொடர்புடைய கூடுதல் தாக்கங்களின் விளைவாக ஒரு குறிப்பிட்ட சட்டத்தின்படி காலப்போக்கில் மாறலாம். அத்தகைய கூறுகள் (மற்றும் அவற்றால் உருவாக்கப்பட்ட சங்கிலிகள்) அளவுரு என்று அழைக்கப்படுகின்றன:

அளவுரு கூறுகளில் ஒரு தெர்மிஸ்டர் அடங்கும், இதன் எதிர்ப்பு வெப்பநிலையின் செயல்பாடு, காற்று அழுத்தத்தால் கட்டுப்படுத்தப்படும் எதிர்ப்பைக் கொண்ட தூள் கார்பன் மைக்ரோஃபோன் போன்றவை.

தனிமங்களின் மீது கடந்து செல்லும் மின்னோட்டங்கள் அல்லது மின்னழுத்தங்களின் அளவைச் சார்ந்திருக்கும் தனிமங்கள், மற்றும் மின்னோட்டங்கள் மற்றும் மின்னழுத்தங்களுக்கு இடையிலான உறவுகள் நேரியல் அல்லாத சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன, அவை நேரியல் என்று அழைக்கப்படுகின்றன, மேலும் அத்தகைய கூறுகளைக் கொண்ட சுற்றுகள் நேரியல் அல்லாத சுற்றுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன.

மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட சுற்றுகளில் நிகழும் செயல்முறைகள், சுற்று அளவுருக்கள் மூலம் உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளை இணைக்கும் தொடர்புடைய வேறுபட்ட சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன.

நிலையான குணகங்களுடன் நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடு அ 0 ,அ 1 ,அ 2 …அ n,பி 0 ,பி 1 ,..,பி மீநிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளை வகைப்படுத்துகிறது

மாறி குணகங்களுடன் கூடிய நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடுகள் மாறி அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளை விவரிக்கின்றன.

இறுதியாக, நேரியல் அல்லாத சுற்றுகளில் நிகழும் செயல்முறைகள் நேரியல் அல்லாத வேறுபாடு சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன.

நேரியல் அளவுரு அமைப்புகளில், கொடுக்கப்பட்ட சட்டத்தின்படி குறைந்தபட்சம் ஒரு அளவுரு மாறுகிறது. உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளை இணைக்கும் மாறி குணகங்களுடன் தொடர்புடைய வேறுபட்ட சமன்பாட்டைத் தீர்ப்பதன் மூலம் அத்தகைய அமைப்பு மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் முடிவைப் பெறலாம்.

2. நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளின் பண்புகள்

ஏற்கனவே குறிப்பிட்டுள்ளபடி, நிலையான மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளில் நிகழும் செயல்முறைகள் நிலையான குணகங்களுடன் நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன. தொடர்-இணைக்கப்பட்ட கூறுகளைக் கொண்ட எளிய நேரியல் சுற்றுக்கான உதாரணத்தைப் பயன்படுத்தி அத்தகைய சமன்பாடுகளை உருவாக்கும் முறையைப் பார்ப்போம். ஆர், எல்மற்றும் சி(படம் 3). தன்னிச்சையான வடிவத்தின் சிறந்த மின்னழுத்த மூலத்தால் சுற்று உற்சாகப்படுத்தப்படுகிறது u(டி) பகுப்பாய்வின் பணியானது, சுற்றுகளின் உறுப்புகள் வழியாக பாயும் மின்னோட்டத்தை தீர்மானிப்பதாகும்.

Kirchhoff இன் இரண்டாவது விதியின் படி, மின்னழுத்தம் u(டி) என்பது உறுப்புகள் முழுவதும் மின்னழுத்த வீழ்ச்சிகளின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமம் ஆர், எல்மற்றும் சி

ரி+எல் = u(t).

இந்த சமன்பாட்டை வேறுபடுத்தி, நாம் பெறுகிறோம்

இதன் விளைவாக வரும் ஒத்திசைவற்ற நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாட்டின் தீர்வு, சுற்றுகளின் விரும்பிய எதிர்வினையைத் தீர்மானிக்க அனுமதிக்கிறது - நான்(டி).

நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான கிளாசிக்கல் முறையானது, அசல் ஒத்திசைவற்ற சமன்பாட்டின் குறிப்பிட்ட தீர்வு மற்றும் ஒரே மாதிரியான சமன்பாட்டின் பொதுவான தீர்வு ஆகியவற்றின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமமான சமன்பாடுகளுக்கு ஒரு பொதுவான தீர்வைக் கண்டறிவதாகும்.

ஒரே மாதிரியான வேறுபட்ட சமன்பாட்டின் பொதுவான தீர்வு வெளிப்புற செல்வாக்கைச் சார்ந்தது அல்ல (அசல் சமன்பாட்டின் வலது பக்கம், இந்த செல்வாக்கை, பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது) மற்றும் நேரியல் சங்கிலியின் அமைப்பு மற்றும் ஆரம்ப நிலைகளால் முற்றிலும் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. எனவே, பொதுவான தீர்வின் இந்த கூறு விவரிக்கும் செயல்முறை ஒரு இலவச செயல்முறை என்றும், கூறு தன்னை ஒரு இலவச கூறு என்றும் அழைக்கப்படுகிறது.

ஒரு ஒத்திசைவற்ற வேறுபாடு சமன்பாட்டிற்கான ஒரு குறிப்பிட்ட தீர்வு உற்சாகமான செயல்பாட்டின் வகையால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது u(டி) எனவே, இது கட்டாய (கட்டாய) கூறு என்று அழைக்கப்படுகிறது, இது வெளிப்புற உற்சாகத்தில் அதன் முழுமையான சார்புநிலையைக் குறிக்கிறது.

எனவே, சங்கிலியில் நிகழும் செயல்முறை இரண்டு ஒன்றுடன் ஒன்று செயல்முறைகளைக் கொண்டதாகக் கருதலாம் - கட்டாயமானது, உடனடியாக நிகழும் போல் தோன்றியது, மற்றும் ஒரு இலவசமானது, மாற்றம் ஆட்சியின் போது மட்டுமே நடைபெறுகிறது. இலவச கூறுகளுக்கு நன்றி, நேரியல் சுற்றுகளின் கட்டாய (நிலையான) பயன்முறைக்கு (நிலை) தொடர்ச்சியான அணுகுமுறை நிலையற்ற செயல்பாட்டில் அடையப்படுகிறது. ஒரு நிலையான நிலையில், ஒரு நேரியல் சுற்றுவட்டத்தில் உள்ள அனைத்து மின்னோட்டங்கள் மற்றும் மின்னழுத்தங்களின் மாற்றங்களின் விதி, நிலையான மதிப்புகள் வரை, வெளிப்புற மூலத்தின் மின்னழுத்தத்தில் ஏற்படும் மாற்றங்களின் சட்டத்துடன் ஒத்துப்போகிறது.

நேரியல் சுற்றுகளின் மிக முக்கியமான பண்புகளில் ஒன்று, சுற்றுகளின் நடத்தையை விவரிக்கும் வேறுபட்ட சமன்பாட்டின் நேர்கோட்டுத்தன்மையின் விளைவாக, சுதந்திரம் அல்லது சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின் செல்லுபடியாகும். இந்த கொள்கையின் சாராம்சத்தை பின்வருமாறு உருவாக்கலாம்: பல வெளிப்புற சக்திகள் ஒரு நேரியல் சங்கிலியில் செயல்படும் போது, ​​​​ஒவ்வொரு சக்திக்கும் தனித்தனியாக காணப்படும் தீர்வுகளை மிகைப்படுத்துவதன் மூலம் சங்கிலியின் நடத்தையை தீர்மானிக்க முடியும். வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், ஒரு நேரியல் சங்கிலியில், பல்வேறு தாக்கங்களிலிருந்து இந்த சங்கிலியின் எதிர்வினைகளின் கூட்டுத்தொகை தாக்கங்களின் கூட்டுத்தொகையிலிருந்து சங்கிலியின் எதிர்வினையுடன் ஒத்துப்போகிறது. சங்கிலி ஆரம்ப ஆற்றல் இருப்புக்கள் இல்லாதது என்று கருதப்படுகிறது.

நேரியல் சுற்றுகளின் மற்றொரு அடிப்படை பண்பு, நிலையான குணகங்களுடன் நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடுகளின் ஒருங்கிணைப்பு கோட்பாட்டிலிருந்து பின்பற்றப்படுகிறது. எவருக்கும், எவ்வளவு சிக்கலானதாக இருந்தாலும், நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளில் செல்வாக்கு, புதிய அதிர்வெண்கள் எழுவதில்லை. புதிய அதிர்வெண்களின் தோற்றத்தை உள்ளடக்கிய சமிக்ஞை மாற்றங்கள் எதுவும் (அதாவது, உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் ஸ்பெக்ட்ரமில் இல்லாத அதிர்வெண்கள்) கொள்கையளவில், நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளைப் பயன்படுத்தி மேற்கொள்ள முடியாது.

3. அதிர்வெண் களத்தில் நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு

நேரியல் சுற்றுகளில் செயல்முறைகளை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான கிளாசிக்கல் முறையானது பெரும்பாலும் சிக்கலான மாற்றங்களைச் செய்ய வேண்டிய அவசியத்துடன் தொடர்புடையது.

கிளாசிக்கல் முறைக்கு மாற்றாக ஆபரேட்டர் (செயல்பாட்டு) முறை உள்ளது. அதன் சாராம்சம் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் மீது ஒரு ஒருங்கிணைந்த மாற்றத்தின் மூலம் ஒரு வேறுபட்ட சமன்பாட்டிலிருந்து துணை இயற்கணித (செயல்பாட்டு) சமன்பாட்டிற்கு மாறுகிறது. இந்த சமன்பாட்டிற்கு ஒரு தீர்வு காணப்படுகிறது, அதில் இருந்து, ஒரு தலைகீழ் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி, அசல் வேறுபாடு சமன்பாட்டிற்கான தீர்வு பெறப்படுகிறது.

லாப்லேஸ் உருமாற்றம் பெரும்பாலும் ஒரு ஒருங்கிணைந்த உருமாற்றமாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது, இது ஒரு செயல்பாட்டிற்கு கள்(டி) சூத்திரத்தால் வழங்கப்படுகிறது:

எங்கே ப- சிக்கலான மாறி: . செயல்பாடு கள்(டி) அசல் மற்றும் செயல்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது எஸ்(ப) - அவளுடைய படம்.

படத்திலிருந்து அசலுக்கு தலைகீழ் மாற்றம் தலைகீழ் லாப்லேஸ் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி மேற்கொள்ளப்படுகிறது

சமன்பாட்டின் (*) இரு பக்கங்களின் லாப்லேஸ் மாற்றத்தைச் செய்த பிறகு, நாம் பெறுகிறோம்:

வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் லாப்லேஸ் படங்களின் விகிதம் நேரியல் அமைப்பின் பரிமாற்ற பண்பு (ஆபரேட்டர் பரிமாற்ற குணகம்) என்று அழைக்கப்படுகிறது:

கணினியின் பரிமாற்ற பண்பு தெரிந்தால், கொடுக்கப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞையிலிருந்து வெளியீட்டு சமிக்ஞையை கண்டுபிடிக்க இது அவசியம்:

· - உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் லாப்லேஸ் படத்தைக் கண்டறியவும்;

· - சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் லாப்லேஸ் படத்தைக் கண்டறியவும்

· - படத்தின் படி எஸ்வெளியே ( ப) அசல் (சுற்று வெளியீட்டு சமிக்ஞை) கண்டுபிடிக்கவும்.

வேறுபட்ட சமன்பாட்டைத் தீர்ப்பதற்கான ஒரு ஒருங்கிணைந்த உருமாற்றமாக, ஃபோரியர் உருமாற்றத்தையும் பயன்படுத்தலாம், இது லாப்லேஸ் மாற்றத்தின் ஒரு சிறப்பு நிகழ்வாகும். பகற்பனையான பகுதியை மட்டுமே கொண்டுள்ளது. ஃபோரியர் உருமாற்றம் ஒரு செயல்பாட்டிற்குப் பயன்படுத்தப்படுவதற்கு, அது முற்றிலும் ஒருங்கிணைக்கக்கூடியதாக இருக்க வேண்டும். லாப்லேஸ் மாற்றத்தின் விஷயத்தில் இந்த வரம்பு நீக்கப்பட்டது.

அறியப்பட்டபடி, சமிக்ஞையின் நேரடி ஃபோரியர் மாற்றம் கள்(டி), டைம் டொமைனில் கொடுக்கப்பட்டிருக்கும், இந்த சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தி:

சமன்பாட்டின் (*) இரு பக்கங்களின் ஃபோரியர் மாற்றத்தைச் செய்த பிறகு, நாம் பெறுகிறோம்:

வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் ஃபோரியர் படங்களின் விகிதம், அதாவது. வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் நிறமாலை அடர்த்தியின் விகிதம் ஒரு நேரியல் சுற்றுவட்டத்தின் சிக்கலான பரிமாற்றக் குணகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது:

நேரியல் அமைப்பு தெரிந்தால், கொடுக்கப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கான வெளியீட்டு சமிக்ஞை பின்வரும் வரிசையில் காணப்படுகிறது:

· நேரடி ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தியை தீர்மானிக்கவும்;

· வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தியை தீர்மானிக்கவும்:

தலைகீழ் ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி, வெளியீட்டு சமிக்ஞை நேரத்தின் செயல்பாடாகக் காணப்படுகிறது

உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கு ஃபோரியர் உருமாற்றம் இருந்தால், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகத்தை மாற்றுவதன் மூலம் பரிமாற்ற பண்புகளிலிருந்து பெறலாம் ஆர்அன்று ஜே.

சிக்கலான ஆதாயத்தைப் பயன்படுத்தி நேரியல் சுற்றுகளில் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு அதிர்வெண் டொமைன் பகுப்பாய்வு முறை (ஸ்பெக்ட்ரல் முறை) என்று அழைக்கப்படுகிறது.

நடைமுறையில் TO(ஜே) அடிப்படையில் சர்க்யூட் தியரி முறைகளைப் பயன்படுத்தி அடிக்கடி காணப்படுகின்றன சுற்று வரைபடங்கள், ஒரு வித்தியாசமான சமன்பாட்டை வரைவதை நாடாமல். இந்த முறைகள் ஹார்மோனிக் செல்வாக்கின் கீழ், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் சிக்கலான வீச்சுகளின் விகிதமாக வெளிப்படுத்தப்படலாம் என்ற உண்மையை அடிப்படையாகக் கொண்டது.

நேரியல் சுற்று சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பு

உள்ளீடு மற்றும் வெளியீடு சமிக்ஞைகள் மின்னழுத்தங்களாக இருந்தால், பின்னர் கே(ஜே) பரிமாணமற்றது, முறையே மின்னோட்டம் மற்றும் மின்னழுத்தம் என்றால் கே(ஜே) மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டம் என்றால், கடத்துத்திறனின் அதிர்வெண் சார்பு, நேரியல் சுற்றுகளின் எதிர்ப்பின் அதிர்வெண் சார்பு தன்மையை வகைப்படுத்துகிறது.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் கே(ஜே) நேரியல் சுற்று உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளின் நிறமாலையை இணைக்கிறது. எந்தவொரு சிக்கலான செயல்பாட்டைப் போலவே, இது மூன்று வடிவங்களில் குறிப்பிடப்படலாம் (இயற்கணிதம், அதிவேக மற்றும் முக்கோணவியல்):

தொகுதி அதிர்வெண்ணின் சார்பு எங்கே

அதிர்வெண்ணில் கட்டத்தின் சார்பு.

பொதுவான வழக்கில், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் சிக்கலான விமானத்தில் சித்தரிக்கப்படலாம், உண்மையான மதிப்புகளின் அச்சில், கற்பனை மதிப்புகளின் அச்சில் வரையலாம். இதன் விளைவாக வரும் வளைவு சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஹோடோகிராஃப் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

நடைமுறையில், பெரும்பாலான சார்புகள் TO() மற்றும் கே() தனித்தனியாக கருதப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், செயல்பாடு TO() வீச்சு-அதிர்வெண் பதில் (AFC) மற்றும் செயல்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது கே() - நேரியல் அமைப்பின் கட்ட-அதிர்வெண் பதில் (PFC). உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளின் ஸ்பெக்ட்ரம் இடையேயான இணைப்பு சிக்கலான பகுதியில் மட்டுமே உள்ளது என்பதை நாங்கள் வலியுறுத்துகிறோம்.

4. நேர களத்தில் நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு

ஒரு நேரியல் சங்கிலியின் ஆரம்ப ஆற்றல் இருப்புகளிலிருந்து தன்னிச்சையான எதிர்வினையைத் தீர்மானிக்க சூப்பர்போசிஷனின் கொள்கை பயன்படுத்தப்படலாம். உள்ளீடு செல்வாக்கு. தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட நிலையான கூறுக்கு சுற்றுகளின் எதிர்வினையை முதலில் ஆய்வு செய்து, அதே வகையின் நிலையான கூறுகளின் கூட்டுத்தொகையாக உற்சாகமான சமிக்ஞையின் பிரதிநிதித்துவத்திலிருந்து நாம் தொடர்ந்தால், இந்த வழக்கில் கணக்கீடுகள் எளிமையானதாக மாறும். ஒரு அலகு செயல்பாடு (அலகு படி) 1( டி - டி 0) மற்றும் டெல்டா துடிப்பு (அலகு துடிப்பு) ( டி - டி 0).

ஒரு படிநிலைக்கு நேரியல் சுற்றுக்கான பதில் அதன் நிலையற்ற பதில் என்று அழைக்கப்படுகிறது ம(டி).

ஒரு டெல்டா துடிப்புக்கு நேரியல் சுற்றுக்கான பதில், அந்த சுற்றுக்கான உந்துவிசை பதில் g(t) என்று அழைக்கப்படுகிறது.

ஒரு யூனிட் ஜம்ப் என்பது டெல்டா தூண்டுதலின் ஒரு பகுதியாக இருப்பதால், அதன் செயல்பாடுகள் h(t) மற்றும் ஜி(டி) பின்வரும் உறவுகளால் ஒன்றோடொன்று தொடர்புடையவை:

நேரியல் சுற்றுவட்டத்தின் எந்த உள்ளீட்டு சமிக்ஞையும் டெல்டா பருப்புகளின் தொகுப்பாக குறிப்பிடப்படலாம், இது நேர அச்சில் இந்த பருப்புகளின் நிலைக்கு தொடர்புடைய நேரங்களில் சமிக்ஞையின் மதிப்பால் பெருக்கப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், லீனியர் சர்க்யூட்டின் வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சிக்னல்களுக்கு இடையேயான தொடர்பு கன்வல்யூஷன் இன்டெக்ரல் (டுஹாமெல் இன்டெக்ரல்) மூலம் வழங்கப்படுகிறது:

உள்ளீட்டு சிக்னலை யூனிட் ஜம்ப்களின் தொகுப்பாகவும் குறிப்பிடலாம், யூனிட் ஜம்ப்பின் தோற்றப் புள்ளியில் சிக்னலின் வழித்தோன்றலுடன் தொடர்புடைய எடைகளுடன் எடுக்கப்பட்டது. பிறகு

உந்துவிசை அல்லது படி பதிலைப் பயன்படுத்தி சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு அழைக்கப்படுகிறது நேர டொமைன் பகுப்பாய்வு முறை மூலம் (சூப்பர்போசிஷன் ஒருங்கிணைந்த முறை).

நேரியல் அமைப்புகளால் சமிக்ஞை மாற்றத்தை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான நேரம் அல்லது நிறமாலை முறையின் தேர்வு முக்கியமாக கணினி பற்றிய ஆரம்ப தரவைப் பெறுவதற்கான வசதி மற்றும் கணக்கீடுகளின் எளிமை ஆகியவற்றால் கட்டளையிடப்படுகிறது.

ஸ்பெக்ட்ரல் முறையின் நன்மை என்னவென்றால், இது சிக்னல் ஸ்பெக்ட்ராவுடன் செயல்படுகிறது, இதன் விளைவாக, ஸ்பெக்ட்ரலில் ஏற்படும் மாற்றத்தின் அடிப்படையில் கணினியின் வெளியீட்டில் அதன் வடிவத்தில் ஏற்படும் மாற்றத்தைப் பற்றி குறைந்தபட்சம் தரமான முறையில் தீர்மானிக்க முடியும். உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் அடர்த்தி. டைம் டொமைன் பகுப்பாய்வு முறையைப் பயன்படுத்தும் போது, ​​பொது வழக்கில், அத்தகைய தரமான மதிப்பீடு செய்வது மிகவும் கடினம்.

5. எளிமையான நேரியல் சுற்றுகள் மற்றும் அவற்றின் பண்புகள்

நேரியல் சுற்றுகளின் பகுப்பாய்வு அதிர்வெண் அல்லது நேர களத்தில் மேற்கொள்ளப்படலாம் என்பதால், அத்தகைய அமைப்புகளால் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் விளைவாக இரண்டு வழிகளில் விளக்கப்படலாம். டைம் டொமைன் பகுப்பாய்வு, உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் வடிவத்தில் ஏற்படும் மாற்றத்தைக் கண்டறிய உங்களை அனுமதிக்கிறது. அதிர்வெண் களத்தில், இந்த முடிவு அதிர்வெண்ணின் செயல்பாட்டின் மீது மாற்றமாக இருக்கும், இது உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை கலவையில் மாற்றத்திற்கு வழிவகுக்கும், இது இறுதியில் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் வடிவத்தை தீர்மானிக்கிறது, நேர டொமைனில் - தொடர்புடைய மாற்றமாக காலத்தின் ஒரு செயல்பாட்டிற்கு மேல்.

எளிமையான நேரியல் சுற்றுகளின் பண்புகள் அட்டவணை 4.1 இல் வழங்கப்பட்டுள்ளன.

5.1 ஒருங்கிணைத்தல் வகை சுற்றுகள் (குறைந்த பாஸ் வடிகட்டிகள்)

சட்டத்தின் படி சிக்னல் மாற்றம்

எங்கே மீ- விகிதாசார குணகம், - இந்த நேரத்தில் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் மதிப்பு டி= 0 சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது.

ஒரு சிறந்த ஒருங்கிணைப்பாளரால் செய்யப்படும் யூனிபோலார் மற்றும் இருமுனை செவ்வக பருப்புகளை ஒருங்கிணைக்கும் செயல்பாடு படம் 2 இல் விளக்கப்பட்டுள்ளது. 4.

அத்தகைய சாதனத்தின் சிக்கலான பரிமாற்றக் குணகம் வீச்சு-அதிர்வெண் மறுமொழி நிலை-அதிர்வெண் பதில் நிலையற்ற பதில் h(t) = t, t 0.

உள்ளீட்டு மின்னோட்டத்தை ஒருங்கிணைப்பதற்கான சிறந்த உறுப்பு நான்ஒரு சிறந்த மின்தேக்கி (படம் 5), இதற்கு

பொதுவாக பணி வெளியீடு மின்னழுத்தத்தை ஒருங்கிணைக்க வேண்டும். இதைச் செய்ய, உள்ளீட்டு மின்னழுத்த மூலத்தை மாற்றினால் போதும் யுதற்போதைய ஜெனரேட்டரில் உள்ளீடு நான். மின்தேக்கியுடன் (படம் 6) தொடரில் போதுமான அளவு அதிக எதிர்ப்பின் மின்தடை இணைக்கப்பட்டால், இதற்கு நெருக்கமான முடிவைப் பெறலாம். நான் = (யுஉள்ளே - யுவெளியே)/ ஆர்மின்னழுத்தத்திலிருந்து கிட்டத்தட்ட சுயாதீனமானது யுவெளியேறு இது உண்மையாக வழங்கப்படும் யுவெளியே யுஉள்ளீடு பின்னர் வெளியீட்டு மின்னழுத்தத்திற்கான வெளிப்பாடு (பூஜ்ஜிய ஆரம்ப நிலைகளில் யுவெளியே (0) = 0)

தோராயமான வெளிப்பாடு மூலம் மாற்றலாம்

இயற்கணிதம் (அதாவது, அடையாளத்தை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வது) இடைவெளியில் (0, டி), துல்லியமான சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பின் விளைவாகும்.

செயல்பாட்டிற்கான உண்மையான வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் தோராயமான அளவு சமத்துவமின்மை எந்த அளவிற்கு திருப்தி அடைகிறது என்பதைப் பொறுத்தது. யுவெளியே யுஉள்ளீடு அல்லது, ஏறக்குறைய அதே விஷயம், சமத்துவமின்மை எந்த அளவிற்கு திருப்தி அடைகிறது யுஉள்ளீடு . மதிப்பு = மதிப்புக்கு நேர்மாறான விகிதாசாரமாகும் ஆர்.சி., இது நேர மாறிலி என்று அழைக்கப்படுகிறது ஆர்.சி.- சங்கிலிகள். எனவே, பயன்படுத்த முடியும் RC-ஒரு ஒருங்கிணைந்த சுற்று என, நேர மாறிலி போதுமான அளவு பெரியதாக இருப்பது அவசியம்.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஆர்.சி.ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள்

இந்த வெளிப்பாடுகளை சிறந்த ஒருங்கிணைப்பாளருக்கான வெளிப்பாடுகளுடன் ஒப்பிடுகையில், திருப்திகரமான ஒருங்கிணைப்புக்கு நிபந்தனையை "1" பூர்த்தி செய்வது அவசியம் என்பதைக் காண்கிறோம்.

இந்த சமத்துவமின்மை உள்ளீட்டு சமிக்ஞை ஸ்பெக்ட்ரமின் அனைத்து கூறுகளுக்கும், சிறியவை உட்பட திருப்திப்படுத்தப்பட வேண்டும்.

படி பதில் ஆர்.சி.- ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள்

இவ்வாறு, ஒருங்கிணைக்கும் வகை RC சர்க்யூட் சிக்னல் மாற்றத்தைச் செய்ய முடியும். இருப்பினும், பெரும்பாலும் வெவ்வேறு அதிர்வெண்களின் மின் அலைவுகளை பிரிக்க வேண்டிய அவசியம் உள்ளது. பயன்படுத்தி இந்த பிரச்சனை தீர்க்கப்படுகிறது மின் சாதனங்கள், வடிகட்டிகள் எனப்படும். வடிகட்டியின் உள்ளீட்டில் பயன்படுத்தப்படும் மின் அலைவுகளின் ஸ்பெக்ட்ரமிலிருந்து, கொடுக்கப்பட்ட அதிர்வெண் வரம்பில் (பாஸ்பேண்ட் என அழைக்கப்படும்) அலைவுகளைத் தேர்ந்தெடுத்து (வெளியீட்டிற்கு அனுப்புகிறது) மற்ற அனைத்து கூறுகளையும் அடக்குகிறது (பலவீனப்படுத்துகிறது). அதிர்வெண் பதிலின் வகையின் படி, வடிப்பான்கள் வேறுபடுகின்றன:

- குறைந்த அதிர்வெண்கள், ஒரு குறிப்பிட்ட வெட்டு அதிர்வெண் 0 (பாஸ்பேண்ட்? = 0 0) ஐ விட அதிக அதிர்வெண்களுடன் அலைவுகளை கடத்துதல்;

- மும்மடங்கு, 0 க்கு மேல் அதிர்வெண்களுடன் அதிர்வுகளை கடத்துகிறது (அலைவரிசை? = 0);

- ஆடை அவிழ்ப்பு, இது ஒரு வரையறுக்கப்பட்ட அதிர்வெண் வரம்பில் அதிர்வுகளை கடத்துகிறது 1 2 (அலைவரிசை? = 1 2);

- நிராகரிப்பு தடைகள், கொடுக்கப்பட்ட அலைவரிசையில் அலைவுகளை தாமதப்படுத்துதல் (ஸ்டாப்பேண்ட்? = 1 2).

அதிர்வெண் பதில் வகை ஆர்.சி.ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள் (படம் 4.6. பி) குறைந்த அதிர்வெண்களை திறம்பட கடக்கும் ஒரு சுற்றுடன் நாங்கள் கையாளுகிறோம் என்பதைக் காட்டுகிறது. அதனால் தான் ஆர்.சி.இந்த வகை சுற்று குறைந்த பாஸ் வடிகட்டி (LPF) என வகைப்படுத்தலாம். நேர மாறிலியின் பொருத்தமான தேர்வு மூலம், உள்ளீட்டு சிக்னலின் உயர் அதிர்வெண் கூறுகளை கணிசமாகக் குறைக்கலாம் (வடிகட்டுதல்) மற்றும் நிலையான கூறுகளை நடைமுறையில் தனிமைப்படுத்தலாம் (ஏதேனும் இருந்தால்). அத்தகைய வடிகட்டியின் வெட்டு அதிர்வெண் அதிர்வெண்ணாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது, அதாவது. சமிக்ஞை சக்தி பரிமாற்ற குணகம் 2 மடங்கு குறைக்கப்படுகிறது. இந்த அதிர்வெண் அடிக்கடி அழைக்கப்படுகிறது வெட்டு அதிர்வெண் உடன் (வெட்டு அதிர்வெண் 0 ). வெட்டு அதிர்வெண்

கூடுதல் கட்ட மாற்றம் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது ஆர்.சி.அதிர்வெண் c இல் ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்று, என்பது - /4 .

ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகளும் அடங்கும் LR- வெளியீட்டில் எதிர்ப்பைக் கொண்ட சுற்று (படம் 6). அத்தகைய சுற்றுகளின் நேர மாறிலி = எல்/ஆர்.

5.2 வேறுபாடு வகை சுற்றுகள் (உயர் பாஸ் வடிகட்டிகள்)

வேறுபடுத்துதல் என்பது உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் வழித்தோன்றலுக்கு வெளியீட்டு சமிக்ஞை விகிதாசாரமாக இருக்கும் ஒரு சுற்று ஆகும்.

எங்கே மீ- விகிதாசார குணகம். ஒரு சிறந்த வேறுபடுத்தும் சாதனத்தின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் வீச்சு-அதிர்வெண் மறுமொழி கட்டம்-அதிர்வெண் பதில் நிலையற்ற பதில் ம(டி) = (டி).

அதில் பயன்படுத்தப்படும் மின்னழுத்தத்தை மின்னோட்டமாக மாற்றுவதற்கான சிறந்த உறுப்பு நான், வழித்தோன்றலுக்கு விகிதாசாரத்தில் மாறுபடும் ஒரு சிறந்த மின்தேக்கி (படம் 4.7).

உள்ளீட்டு மின்னழுத்தத்திற்கு விகிதாசார மின்னழுத்தத்தைப் பெற, சுற்றுகளில் பாயும் மின்னோட்டத்தை மாற்றினால் போதும். நான் இந்த மின்னோட்டத்திற்கு விகிதாசார மின்னழுத்தத்தில். இதைச் செய்ய, மின்தேக்கியுடன் தொடரில் மின்தடையை இணைக்கவும் ஆர்(படம் 8, பி) தற்போதைய மாற்றத்தின் சட்டம் அரிதாகவே மாறாத அளவுக்கு குறைந்த எதிர்ப்பு ( நான் ? CdUஉள்ளீடு/ dt).

இருப்பினும், உண்மையில் ஆர்.சி.- படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ள சுற்று. 4.8, ஏ, வெளியீடு சமிக்ஞை

மற்றும் தோராயமான சமத்துவம் யுஉள்ளே( டி) ? RCdUஉள்ளீடு/ dtஇருந்தால் மட்டுமே நியாயமாக இருக்கும்

முந்தைய வெளிப்பாட்டைக் கருத்தில் கொண்டு, நாம் பெறுகிறோம்:

இந்த சமத்துவமின்மையை நிறைவேற்றுவது நேர மாறிலி = குறைவதன் மூலம் எளிதாக்கப்படும் ஆர்.சி., ஆனால் அதே நேரத்தில் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் அளவு குறையும் யு வெளியே,இதுவும் விகிதாசாரமாகும்.

பயன்பாட்டின் சாத்தியம் பற்றிய விரிவான பகுப்பாய்வு ஆர்.சி.-சுற்றுகளை வேறுபடுத்தும் சுற்றுகளாக அதிர்வெண் களத்தில் மேற்கொள்ளலாம்.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஆர்.சி.- வேறுபடுத்தும் வகையின் சங்கிலி வெளிப்பாட்டிலிருந்து தீர்மானிக்கப்படுகிறது

அதிர்வெண் பதில் மற்றும் கட்ட பதில் (படம் 4.8, வி) வெளிப்பாடுகள் மூலம் அதற்கேற்ப வழங்கப்படுகின்றன:

ஒரு சிறந்த வேறுபடுத்தியின் அதிர்வெண் பதில் மற்றும் கட்ட பதிலுடன் கடைசி வெளிப்பாடுகளை ஒப்பிடுகையில், உள்ளீட்டு சமிக்ஞையை வேறுபடுத்த, சமத்துவமின்மை திருப்திப்படுத்தப்பட வேண்டும் என்று முடிவு செய்யலாம்.

படி பதில் ஆர்.சி.- வகை சங்கிலிகளை வேறுபடுத்துதல்

அதிர்வெண் பதிலின் நடத்தையின் தன்மை ஆர்.சி.-வேறுபாடு வகை சுற்று அத்தகைய சுற்று உயர் அதிர்வெண்களை திறம்பட கடக்கிறது என்பதைக் காட்டுகிறது, எனவே அதை உயர் பாஸ் வடிகட்டி (HPF) என வகைப்படுத்தலாம். அத்தகைய வடிகட்டியின் வெட்டு அதிர்வெண் எந்த அதிர்வெண்ணாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது. அவள் அடிக்கடி அழைக்கப்படுகிறாள் வெட்டு அதிர்வெண் உடன் (வெட்டு அதிர்வெண் 0 ). வெட்டு அதிர்வெண்

பெரிய நேரத்தில் மாறிலிகள் f ஆர்.சி.- வேறுபடுத்தும்-வகை சுற்றுகள், மின்தடையத்தின் குறுக்கே உள்ள மின்னழுத்தம் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் மாற்று கூறுகளை மீண்டும் செய்கிறது, மேலும் அதன் நிலையான கூறு முற்றிலும் ஒடுக்கப்படுகிறது. ஆர்.சி.இந்த வழக்கில் உள்ள சங்கிலி பிரிக்கும் சங்கிலி என்று அழைக்கப்படுகிறது.

அதே குணாதிசயங்களைக் கொண்டது ஆர்.எல்.- சுற்று (படம் 4.8, b), இதன் நேர மாறிலி f =எல்/ ஆர்.

5.3 அதிர்வெண் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்றுகள்

அதிர்வெண்-தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்றுகள் மைய அதிர்வெண்ணைச் சுற்றி ஒப்பீட்டளவில் குறுகிய அலைவரிசையில் இருக்கும் அதிர்வெண்களுடன் மட்டுமே அதிர்வுகளை வெளியிடுகின்றன. இத்தகைய சுற்றுகள் பெரும்பாலும் நேரியல் என்று அழைக்கப்படுகின்றன பேண்ட்பாஸ் வடிகட்டிகள். எளிமையான பேண்ட்பாஸ் வடிகட்டிகள் உறுப்புகளால் உருவாக்கப்பட்ட அலைவு சுற்றுகள் ஆகும் எல், சிமற்றும் ஆர், மற்றும் உண்மையான சுற்றுகளில் எதிர்ப்பு ஆர்(இழப்பு எதிர்ப்பு) பொதுவாக எதிர்வினை கூறுகளின் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பாகும்.

ஆஸிலேட்டரி சுற்றுகள், வெளியீட்டு முனையங்கள் தொடர்பாக அவற்றின் கூறுகளின் இணைப்பைப் பொறுத்து, தொடர் மற்றும் இணையாக பிரிக்கப்படுகின்றன.

மின்தேக்கியில் இருந்து அகற்றப்பட்ட மின்னழுத்தம் வெளியீட்டு சமிக்ஞையாக இருக்கும் போது, ​​தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் வரைபடம் படம் 9 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது, ஏ.

அத்தகைய சுற்றுகளின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம்

ஒரு தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுவட்டத்தில் மின்னழுத்தம் தூண்டலில் இருந்து அகற்றப்பட்டால் (படம் 4.9, பி), அந்த

தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளில் உள்ளீட்டு அலைவுகளின் ஒரு குறிப்பிட்ட அதிர்வெண்ணில், மின்னழுத்த அதிர்வு ஏற்படுகிறது, இது கொள்ளளவு மற்றும் தூண்டலின் எதிர்வினைகள் அளவிலும் எதிரெதிர் அடையாளத்திலும் சமமாக மாறும் என்பதில் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், சுற்றுகளின் மொத்த எதிர்ப்பானது முற்றிலும் செயலில் உள்ளது, மேலும் மின்னோட்டத்தில் மின்னோட்டம் அதிகபட்ச மதிப்பைக் கொண்டுள்ளது. நிலைமையை திருப்திப்படுத்தும் அதிர்வெண்

அதிர்வு அதிர்வெண் 0 என அழைக்கப்படுகிறது:

அளவு:

அதிர்வு அதிர்வெண்ணில் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் வினைத்திறன் கூறுகள் ஏதேனும் எதிர்ப்புத் தொகுதியைக் குறிக்கிறது மற்றும் சுற்றுவட்டத்தின் பண்பு (அலை) மின்மறுப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது.

குணாதிசய எதிர்ப்பிற்கு செயலில் உள்ள எதிர்ப்பின் விகிதம் சுற்று குறைப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது:

பரஸ்பர d மதிப்பு சுற்று தர காரணி என்று அழைக்கப்படுகிறது:

அதிர்வு அதிர்வெண்ணில்

இதன் பொருள், அதிர்வு உள்ள மின்சுற்றின் ஒவ்வொரு எதிர்வினை உறுப்புகளின் மின்னழுத்தம் கேசமிக்ஞை மூலத்தின் மின்னழுத்தத்தின் மடங்கு.

உண்மையான (எந்தவொரு சுற்றிலும் சேர்க்கப்பட்டுள்ளது) தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் தரக் காரணியைக் கண்டறியும் போது, ​​உள் (வெளியீடு) எதிர்ப்பைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வது அவசியம். ஆர்உள்ளீட்டு சமிக்ஞை மூலத்திலிருந்து (இந்த மின்தடையானது சுற்றுக்கு செயலில் உள்ள மின்தடையுடன் தொடரில் இணைக்கப்படும்) மற்றும் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பு ஆர் n சுமை (இது வெளியீட்டு எதிர்வினை உறுப்புக்கு இணையாக இணைக்கப்படும்). இதை கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டால், சமமான தரக் காரணி

ஒரு தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு பண்புகள் குறைந்த எதிர்ப்பு சமிக்ஞை மூலங்கள் மற்றும் அதிக எதிர்ப்பு சுமைகளுடன் சிறப்பாக வெளிப்படுத்தப்படுகின்றன.

இணையான ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் பொது வரைபடம் படம் 10 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. மேலே உள்ள வரைபடத்தில், R என்பது தூண்டலின் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பாகும், R1 என்பது மின்தேக்கியின் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பாகும்.

அத்தகைய சுற்றுகளின் உள்ளீட்டு சமிக்ஞை தற்போதைய சமிக்ஞையாக மட்டுமே இருக்க முடியும், ஏனெனில் சிக்னல் மூலமானது மின்னழுத்த ஜெனரேட்டராக இருக்கும்போது, ​​​​சுற்று அணைக்கப்படும்.

எதிர்ப்பின் போது மிகவும் ஆர்வமாக உள்ளது ஆர் 1 மின்தேக்கி உடன்நேரடி மின்னோட்டம் முடிவிலிக்கு சமம். அத்தகைய சுற்றுகளின் வரைபடம் படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 4.10, பி. இந்த வழக்கில், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம்

ஒரு இணையான அலைவு சுற்றுகளின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் (அதாவது, சுற்றுகளின் மொத்த எதிர்ப்பு) அதிர்வு அதிர்வெண் p இல் உண்மையானது, நிலைமையை திருப்திப்படுத்துகிறது

தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு அதிர்வெண் எங்கே.

அதிர்வு அதிர்வெண்ணில் p

இந்த அதிர்வெண்ணில் மின்தேக்கியின் வழியாக நீரோட்டங்கள் பாயும் என்பதை நினைவில் கொள்க உடன்மற்றும் தூண்டல் எல், அளவு மற்றும் உள்ளே சமமாக, கட்டமாக மாற்றப்பட்டது கேமின்னோட்டத்தின் மடங்கு நான்சமிக்ஞை மூலத்தின் உள்ளீடு.

உள் எதிர்ப்பின் துல்லியம் காரணமாக ஆர்சமிக்ஞை மூலத்திலிருந்து, இணைச் சுற்றுகளின் தரக் காரணி குறைகிறது:

இணையான ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு பண்புகள் அதிக வெளியீட்டு எதிர்ப்பைக் கொண்ட சமிக்ஞை மூலங்களுடன் சிறப்பாக வெளிப்படுத்தப்படுகின்றன ( ஆர் s "), அதாவது தற்போதைய ஜெனரேட்டர்கள்.

நடைமுறையில் பயன்படுத்தப்படும் உயர்தர காரணியுடன் இணையான ஊசலாட்ட சுற்றுகளுக்கு, செயலில் இழப்பு எதிர்ப்பு ஆர்கணிசமாக குறைவான தூண்டல் எதிர்வினை எல், எனவே சிக்கலான குணகத்திற்கு கே(ஜே ) கொண்டிருக்கும்:

இந்த வெளிப்பாடுகளிலிருந்து பின்வருமாறு, உயர்தர இணை அலைவு சுற்றுகளின் அதிர்வு அதிர்வெண்

அத்தகைய சுற்றுகளின் உந்துவிசை பதில்

அதன் நிலையற்ற பதில்

ஒரு சிறந்த இணையான அலைவு சுற்றுக்கு (இழப்பற்ற சுற்று, அதாவது R = 0)

அலைவு சுற்றுகளின் அலைவரிசை அலைவரிசையைப் போலவே உள்ளிடப்பட்டுள்ளது ஆர்.சி.சங்கிலிகள், அதாவது. அதிர்வெண் வரம்பில் சிக்கலான பரிமாற்றக் குணகத்தின் மாடுலஸ் அதிகபட்ச (அதிர்வு) மதிப்பின் அளவை மீறுகிறது. அதிர்வு அதிர்வெண்ணுடன் தொடர்புடைய அதிர்வெண்களின் சுற்றுகளின் உயர்தர காரணிகள் மற்றும் சிறிய விலகல்கள் (தவறான சீரமைப்புகள்) ஆகியவற்றுடன், தொடரின் அதிர்வெண் பதில் மற்றும் இணையான அலைவு சுற்றுகள் கிட்டத்தட்ட ஒரே மாதிரியாக இருக்கும். இது தோராயமான, ஆனால் நடைமுறையில் ஏற்றுக்கொள்ளக்கூடியதாக இருந்தாலும், அலைவரிசை மற்றும் சுற்று அளவுருக்களுக்கு இடையிலான உறவைப் பெற இது நம்மை அனுமதிக்கிறது.

இலக்கியம்

Zaichik M.Yu. மற்றும் பிற மின்சுற்றுகளின் கோட்பாட்டின் கல்வி மற்றும் கட்டுப்பாட்டு பணிகளின் சேகரிப்பு. - எம்.: எனர்கோயிஸ்டாட், 1981.

போரிசோவ் யு.எம். மின் பொறியியல்: பாடநூல். பல்கலைக்கழகங்களுக்கான கையேடு / யு.எம். போரிசோவ், டி.என். லிபடோவ், யு.என். ஜோரின். - 3வது பதிப்பு, திருத்தப்பட்டது. மற்றும் கூடுதல் ; கிரிஃப் MO. - மின்ஸ்க்: உயர். பள்ளி ஏ, 2007. - 543 எஸ்.

கிரிகோராஷ் ஓ.வி. மின் பொறியியல் மற்றும் மின்னணுவியல்: பாடநூல். பல்கலைக்கழகங்களுக்கு / ஓ.வி. கிரிகோராஷ், ஜி.ஏ. சுல்தானோவ், டி.ஏ. நியமங்கள். - கழுகு UMO. - ரோஸ்டோவ் n/d: பீனிக்ஸ், 2008. - 462 கள்.

Lotoreychuk ஈ.ஏ. தத்துவார்த்த அடிப்படைமின் பொறியியல்: பாடநூல். மாணவர்களுக்கு நிறுவனங்கள் பேராசிரியர். கல்வி / ஈ.ஏ. Lotoreychuk. - Grif MO. - எம்.: மன்றம்: இன்ஃப்ரா-எம், 2008. - 316 பக்.

Fedorchenko A. A. எலக்ட்ரானிக்ஸ் அடிப்படைகளுடன் மின் பொறியியல்: பாடநூல். மாணவர்களுக்கு பேராசிரியர். பள்ளிகள், லைசியம் மற்றும் மாணவர்கள். கல்லூரிகள் / A. A. Fedorchenko, Yu. G. Sindeev. - 2வது பதிப்பு. - எம்.: டாஷ்கோவ் மற்றும் கே °, 2010. - 415 பக்.

Kataenko Yu.K. மின் பொறியியல்: பாடநூல். கொடுப்பனவு / யு.கே. கட்டென்கோ. - எம்.: டாஷ்கோவ் மற்றும் கோ.; ரோஸ்டோவ் n/d: Akademtsentr, 2010. - 287 p.

மொஸ்கலென்கோ வி.வி. மின்சார இயக்கி: பாடநூல். சுற்றுச்சூழலுக்கான கொடுப்பனவு. பேராசிரியர். கல்வி / வி.வி. மொஸ்கலென்கோ. - எம்.: மாஸ்டர்ஸ்ட்வோ, 2000. - 366 பக்.

சவிலோவ் ஜி.வி. மின் பொறியியல் மற்றும் மின்னணுவியல்: விரிவுரைகளின் படிப்பு / ஜி.வி. சவிலோவ். - எம்.: டாஷ்கோவ் மற்றும் கே °, 2009. - 322 பக்.

Allbest.ru இல் வெளியிடப்பட்டது

இதே போன்ற ஆவணங்கள்

இரண்டு கம்பி டிரான்ஸ்மிஷன் லைன் மாதிரி அறிமுகம். விநியோகிக்கப்பட்ட அளவுருக்கள் கொண்ட சுற்றுகளின் சிறப்பியல்புகள். தந்தி சமன்பாடுகளைத் தீர்ப்பதற்கான முறைகளைப் பரிசீலித்தல். மின் சமிக்ஞை பரிமாற்ற வரிகளின் அம்சங்கள். ஒரு வரி பிரிவின் சமமான சுற்று பற்றிய பகுப்பாய்வு.

விளக்கக்காட்சி, 02/20/2014 சேர்க்கப்பட்டது


சுற்றுகளின் பண்புகளின் பகுப்பாய்வு, நிலையான ஆதாரங்களுடன் நேரியல் சுற்றுகள் தொடர்பாக அவற்றின் கணக்கீட்டு முறைகள். Kirchhoff விதிகளைப் பயன்படுத்தி நேரியல் சுற்றுகளின் பண்புகளின் ஆதாரம். சமமான ஜெனரேட்டரின் கொள்கை. மின்சுற்றுகளின் சமமான மாற்றத்தின் முறை.

விளக்கக்காட்சி, 10/16/2013 சேர்க்கப்பட்டது


கிளைத்த காந்த சுற்று: கருத்து மற்றும் அமைப்பு, கூறுகள் மற்றும் அவற்றின் தொடர்பு கொள்கைகள். காந்த சுற்றுக்கு சமமான சுற்று. காந்த அழுத்தங்களைக் கணக்கிடுவதற்கான முறை. நேரியல் மற்றும் நேரியல் அல்லாத தூண்டல் கூறுகளுடன் சுற்றுகளின் கணக்கீடு, குணகங்களின் நிர்ணயம்.

விளக்கக்காட்சி, 10/28/2013 சேர்க்கப்பட்டது


ARC வடிகட்டியின் ஆபரேட்டர் செயல்பாட்டின் வரையறை. வீச்சு மற்றும் கட்ட பதில் நிறமாலையின் கணக்கீடு. சுற்றுகளின் எதிர்வினை நேர செயல்பாட்டைத் திட்டமிடுங்கள். வடிகட்டியின் மாற்றம் மற்றும் உந்துவிசை செயல்பாடுகளை தீர்மானித்தல். காலமுறை அல்லாத செவ்வக துடிப்புக்கான சுற்று பதில்.

பாடநெறி வேலை, 08/30/2012 சேர்க்கப்பட்டது


ஒலியை மாற்றும் முறைகள். ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்துதல் டிஜிட்டல் செயலாக்கம்ஒலி. தனித்த ஃபோரியர் உருமாற்றத்தின் பண்புகள். சராசரி வடிகட்டுதல்ஒரு பரிமாண சமிக்ஞைகள். சத்தமில்லாத சிக்னலில் பேச்சு எல்லைகளை தீர்மானிக்க அலைவரிசை பகுப்பாய்வு பயன்பாடு.

பாடநெறி வேலை, 05/18/2014 சேர்க்கப்பட்டது


கிர்ச்சோஃப் சட்டங்களை உருவாக்குதல். மின்தடை உறுப்புகளின் தொடர், இணை மற்றும் கலப்பு இணைப்புகளுடன் சுற்றுகளின் கணக்கீடு. சுற்று பரிமாற்ற செயல்பாடு மற்றும் சுற்றுகளின் உந்துவிசை, நிலையற்ற மற்றும் அதிர்வெண் பண்புகளுடன் அதன் உறவு. சுற்று கிளைகளில் மின்னோட்டங்களை தீர்மானித்தல்.

சோதனை, 01/08/2013 சேர்க்கப்பட்டது


அளவுகளின் உடனடி மதிப்புகள். மின்னோட்டங்களின் திசையன் வரைபடம் மற்றும் மின்னழுத்தங்களின் நிலப்பரப்பு வரைபடம். வாட்மீட்டர் குறிகாட்டிகளின் கணக்கீடு, கொடுக்கப்பட்ட புள்ளிகளுக்கு இடையில் மின்னழுத்தம். மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் மின்சுற்றுகளில் நிலையற்ற செயல்முறைகளின் பகுப்பாய்வு.

சுருக்கம், 08/30/2012 சேர்க்கப்பட்டது


மின்சுற்றுக்கு சமமான சுற்று மற்றும் வரி மற்றும் கட்ட மின்னோட்டங்களின் நேர்மறை திசைகள். கணக்கிடப்பட்ட கட்டத்திற்கான சக்தி சமநிலை. 3-கட்ட சுற்றுகளின் செயலில், எதிர்வினை மற்றும் வெளிப்படையான சக்தி. சமச்சீர் அமைப்பில் நேரியல் மற்றும் கட்ட அளவுகளுக்கு இடையிலான உறவுகள்.

சோதனை, 04/03/2009 சேர்க்கப்பட்டது


தனித்துவமான செய்தி பரிமாற்ற அமைப்புகளின் அடிப்படை கருத்துகள் மற்றும் வரையறைகள். AFM மற்றும் குவாட்ரேச்சர் AM க்கான சிக்னல் விண்மீன்கள். AFM உடன் சிக்னல்களின் நிறமாலை பண்புகள். சிக்னல்களின் மாடுலேட்டர் மற்றும் டெமோடுலேட்டர், ஏஎஃப்எம் உடன் சிக்னல்களின் ஒத்திசைவான வரவேற்பின் இரைச்சல் நோய் எதிர்ப்பு சக்தி.

ஆய்வறிக்கை, 07/09/2013 சேர்க்கப்பட்டது


எளிய எதிர்ப்பு சுற்றுகளின் கருத்து மற்றும் எடுத்துக்காட்டுகள். எளிய மின்தடை சுற்றுகளை கணக்கிடுவதற்கான முறைகள். கிளை மின்னோட்ட முறையைப் பயன்படுத்தி மின்தடை மின்சுற்றுகளின் கணக்கீடு. நோடல் அழுத்த முறை. நேரியல் இயற்கணித சமன்பாடுகளைப் பயன்படுத்தி எதிர்ப்பு சுற்றுகளில் அலைவுகளின் விளக்கம்.

நேரியல் சுற்றுகளில் செயல்முறைகளை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான கிளாசிக்கல் முறையானது பெரும்பாலும் சிக்கலான மாற்றங்களைச் செய்ய வேண்டிய அவசியத்துடன் தொடர்புடையது.

கிளாசிக்கல் முறைக்கு மாற்றாக ஆபரேட்டர் (செயல்பாட்டு) முறை உள்ளது. அதன் சாராம்சம் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் மீது ஒரு ஒருங்கிணைந்த மாற்றத்தின் மூலம் ஒரு வேறுபட்ட சமன்பாட்டிலிருந்து துணை இயற்கணித (செயல்பாட்டு) சமன்பாட்டிற்கு மாறுகிறது. இந்த சமன்பாட்டிற்கு ஒரு தீர்வு காணப்படுகிறது, அதில் இருந்து, ஒரு தலைகீழ் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி, அசல் வேறுபாடு சமன்பாட்டிற்கான தீர்வு பெறப்படுகிறது.

லாப்லேஸ் உருமாற்றம் பெரும்பாலும் ஒரு ஒருங்கிணைந்த உருமாற்றமாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது, இது ஒரு செயல்பாட்டிற்கு கள்(டி) சூத்திரத்தால் வழங்கப்படுகிறது:

எங்கே ப- சிக்கலான மாறி: . செயல்பாடு s(t) அசல் மற்றும் செயல்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது எஸ்(ப) - அவளுடைய படம்.

படத்திலிருந்து அசலுக்கு தலைகீழ் மாற்றம் தலைகீழ் லாப்லேஸ் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி மேற்கொள்ளப்படுகிறது

சமன்பாட்டின் (*) இரு பக்கங்களின் லாப்லேஸ் மாற்றத்தைச் செய்த பிறகு, நாம் பெறுகிறோம்:

வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் லாப்லேஸ் படங்களின் விகிதம் நேரியல் அமைப்பின் பரிமாற்ற பண்பு (ஆபரேட்டர் பரிமாற்ற குணகம்) என்று அழைக்கப்படுகிறது:

கணினியின் பரிமாற்ற பண்பு தெரிந்தால், கொடுக்கப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞையிலிருந்து வெளியீட்டு சமிக்ஞையை கண்டுபிடிக்க இது அவசியம்:

· - உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் லாப்லேஸ் படத்தைக் கண்டறியவும்;

· - சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் லாப்லேஸ் படத்தைக் கண்டறியவும்

· - படத்தின் படி எஸ்வெளியே ( ப) அசல் (சுற்று வெளியீட்டு சமிக்ஞை) கண்டுபிடிக்கவும்.

வேறுபட்ட சமன்பாட்டைத் தீர்ப்பதற்கான ஒரு ஒருங்கிணைந்த உருமாற்றமாக, ஃபோரியர் உருமாற்றத்தையும் பயன்படுத்தலாம், இது லாப்லேஸ் மாற்றத்தின் ஒரு சிறப்பு நிகழ்வாகும். பகற்பனையான பகுதியை மட்டுமே கொண்டுள்ளது. ஃபோரியர் உருமாற்றம் ஒரு செயல்பாட்டிற்குப் பயன்படுத்தப்படுவதற்கு, அது முற்றிலும் ஒருங்கிணைக்கக்கூடியதாக இருக்க வேண்டும். லாப்லேஸ் மாற்றத்தின் விஷயத்தில் இந்த வரம்பு நீக்கப்பட்டது.

அறியப்பட்டபடி, சமிக்ஞையின் நேரடி ஃபோரியர் மாற்றம் கள்(டி), டைம் டொமைனில் கொடுக்கப்பட்டிருக்கும், இந்த சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தி:

சமன்பாட்டின் (*) இரு பக்கங்களின் ஃபோரியர் மாற்றத்தைச் செய்த பிறகு, நாம் பெறுகிறோம்:

வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் ஃபோரியர் படங்களின் விகிதம், அதாவது. வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் நிறமாலை அடர்த்தியின் விகிதம் ஒரு நேரியல் சுற்றுவட்டத்தின் சிக்கலான பரிமாற்றக் குணகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது:

நேரியல் அமைப்பின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் தெரிந்தால், கொடுக்கப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கான வெளியீட்டு சமிக்ஞை பின்வரும் வரிசையில் காணப்படுகிறது:

· நேரடி ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தியை தீர்மானிக்கவும்;

· வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தியை தீர்மானிக்கவும்:

தலைகீழ் ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி, வெளியீட்டு சமிக்ஞை நேரத்தின் செயல்பாடாகக் காணப்படுகிறது

உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கு ஃபோரியர் உருமாற்றம் இருந்தால், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகத்தை மாற்றுவதன் மூலம் பரிமாற்ற பண்புகளிலிருந்து பெறலாம் ஆர்அன்று ஜே.

சிக்கலான ஆதாயத்தைப் பயன்படுத்தி நேரியல் சுற்றுகளில் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு அதிர்வெண் டொமைன் பகுப்பாய்வு முறை (ஸ்பெக்ட்ரல் முறை) என்று அழைக்கப்படுகிறது.

நடைமுறையில் TO(ஜே) ஒரு வித்தியாசமான சமன்பாட்டை வரையாமல், சர்க்யூட் வரைபடங்களின் அடிப்படையில் சர்க்யூட் தியரி முறைகளைப் பயன்படுத்தி அடிக்கடி காணப்படுகின்றன. இந்த முறைகள் ஹார்மோனிக் செல்வாக்கின் கீழ், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் சிக்கலான வீச்சுகளின் விகிதமாக வெளிப்படுத்தப்படலாம் என்ற உண்மையை அடிப்படையாகக் கொண்டது.

நேரியல் சுற்று சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பு

உள்ளீடு மற்றும் வெளியீடு சமிக்ஞைகள் மின்னழுத்தங்களாக இருந்தால், பின்னர் கே(ஜே) பரிமாணமற்றது, முறையே மின்னோட்டம் மற்றும் மின்னழுத்தம் என்றால் கே(ஜே) மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டம் என்றால், கடத்துத்திறனின் அதிர்வெண் சார்பு, நேரியல் சுற்றுகளின் எதிர்ப்பின் அதிர்வெண் சார்பு தன்மையை வகைப்படுத்துகிறது.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் கே(ஜே) நேரியல் சுற்று உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளின் நிறமாலையை இணைக்கிறது. எந்தவொரு சிக்கலான செயல்பாட்டைப் போலவே, இது மூன்று வடிவங்களில் குறிப்பிடப்படலாம் (இயற்கணிதம், அதிவேக மற்றும் முக்கோணவியல்):

தொகுதி அதிர்வெண்ணின் சார்பு எங்கே

அதிர்வெண்ணில் கட்டத்தின் சார்பு.

பொதுவான வழக்கில், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் சிக்கலான விமானத்தில் சித்தரிக்கப்படலாம், உண்மையான மதிப்புகளின் அச்சில், கற்பனை மதிப்புகளின் அச்சில் வரையலாம். இதன் விளைவாக வரும் வளைவு சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஹோடோகிராஃப் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

நடைமுறையில், பெரும்பாலான சார்புகள் TO() மற்றும் கே() தனித்தனியாக கருதப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், செயல்பாடு TO() வீச்சு-அதிர்வெண் பதில் (AFC) மற்றும் செயல்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது கே() - நேரியல் அமைப்பின் கட்ட-அதிர்வெண் பதில் (PFC). உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளின் ஸ்பெக்ட்ரம் இடையேயான இணைப்பு சிக்கலான பகுதியில் மட்டுமே உள்ளது என்பதை நாங்கள் வலியுறுத்துகிறோம்.

நேரியல் அல்லாத மின்சுற்றுகளில், உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கு இடையேயான இணைப்பு யுஇல் . (டி) மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞை யுவெளியே . (டி) நேரியல் அல்லாத செயல்பாட்டு உறவால் விவரிக்கப்பட்டது

இந்த செயல்பாட்டு சார்பு என கருதலாம் கணித மாதிரிநேரியல் அல்லாத சுற்று.

பொதுவாக நேரியல் அல்லாதது மின்சுற்றுநேரியல் மற்றும் நேரியல் அல்லாத இரு முனைய நெட்வொர்க்குகளின் தொகுப்பைக் குறிக்கிறது. நேரியல் அல்லாத இரண்டு முனைய நெட்வொர்க்குகளின் பண்புகளை விவரிக்க, அவற்றின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகள் (CV பண்புகள்) பெரும்பாலும் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. ஒரு விதியாக, நேரியல் அல்லாத கூறுகளின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகள் சோதனை முறையில் பெறப்படுகின்றன. சோதனையின் விளைவாக, நேரியல் அல்லாத தனிமத்தின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகள் அட்டவணை வடிவத்தில் பெறப்படுகின்றன. இந்த விளக்க முறை பகுப்பாய்வுக்கு ஏற்றது நேரியல் அல்லாத சுற்றுகள்ஒரு கணினி பயன்படுத்தி.

நேரியல் அல்லாத கூறுகளைக் கொண்ட சுற்றுகளில் செயல்முறைகளைப் படிக்க, கணக்கீடுகளுக்கு வசதியான கணித வடிவத்தில் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளைக் காட்டுவது அவசியம். பகுப்பாய்வு முறைகளைப் பயன்படுத்த, சோதனை அம்சங்களை போதுமான அளவு துல்லியமாக பிரதிபலிக்கும் தோராயமான செயல்பாட்டைத் தேர்ந்தெடுப்பது அவசியம். எடுக்கப்பட்ட பண்புகள். பெரும்பாலும் பயன்படுத்தப்படுகிறது பின்வரும் முறைகள்நேரியல் அல்லாத இரண்டு முனைய நெட்வொர்க்குகளின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளின் தோராயமான மதிப்பீடு.

அதிவேக தோராயம்.வேலை கோட்பாட்டிலிருந்து p-n சந்திப்புஇது தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளைப் பின்பற்றுகிறது குறைக்கடத்தி டையோடு u>0 என்பது வெளிப்பாட்டின் மூலம் விவரிக்கப்படுகிறது

. (7.3)

அதிவேக சார்பு என்பது நேரியல் அல்லாத சங்கிலிகளைக் கொண்டிருக்கும் போது பெரும்பாலும் பயன்படுத்தப்படுகிறது குறைக்கடத்தி சாதனங்கள். ஒரு சில மில்லியம்ப்களுக்கு மிகாமல் இருக்கும் தற்போதைய மதிப்புகளுக்கு தோராயமானது மிகவும் துல்லியமானது. அதிக நீரோட்டங்களில், செமிகண்டக்டர் பொருளின் தொகுதி எதிர்ப்பின் செல்வாக்கின் காரணமாக அதிவேக பண்பு சீராக ஒரு நேர் கோட்டாக மாறும்.

சக்தி தோராயம்.இந்த முறையானது, நேரியல் அல்லாத மின்னோட்டம்-மின்னழுத்த பண்புகளை டெய்லர் தொடராக விரிவுபடுத்துவதை அடிப்படையாகக் கொண்டது, இது இயக்கப் புள்ளியின் அருகே ஒன்றிணைகிறது. யு0 :

குணகங்கள் இதோ... - சோதனை ரீதியாக பெறப்பட்ட தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளில் இருந்து கண்டுபிடிக்கக்கூடிய சில எண்கள். விரிவாக்க விதிமுறைகளின் எண்ணிக்கை கணக்கீடுகளின் தேவையான துல்லியத்தைப் பொறுத்தது.

துல்லியத்தில் குறிப்பிடத்தக்க சரிவு காரணமாக பெரிய சமிக்ஞை வீச்சுகளுக்கு சக்தி-சட்ட தோராயத்தைப் பயன்படுத்துவது நல்லதல்ல.

பீஸ்வைஸ் லீனியர் தோராயம்சுற்றுவட்டத்தில் பெரிய சமிக்ஞைகள் செயல்படும் சந்தர்ப்பங்களில் இது பயன்படுத்தப்படுகிறது. வெவ்வேறு சரிவுகளுடன் நேர் கோடுகளின் பிரிவுகளுடன் உண்மையான குணாதிசயத்தை தோராயமாக மாற்றுவதை அடிப்படையாகக் கொண்டது இந்த முறை. எடுத்துக்காட்டாக, படம் 7.1 இல் காட்டப்பட்டுள்ளபடி, உண்மையான டிரான்சிஸ்டரின் பரிமாற்ற பண்பு மூன்று நேர் கோடுகளால் தோராயமாக மதிப்பிடப்படலாம்.

படம்.7.1.பைபோலார் டிரான்சிஸ்டரின் பரிமாற்ற பண்பு

தோராயமானது மூன்று அளவுருக்களால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது: சிறப்பியல்பு தொடக்க மின்னழுத்தம், சாய்வு, கடத்துத்திறனின் பரிமாணம் மற்றும் செறிவூட்டல் மின்னழுத்தம், இதில் தற்போதைய அதிகரிப்பு நிறுத்தப்படும். தோராயமான பண்புகளின் கணிதக் குறியீடு பின்வருமாறு:

(7.5)

எல்லா சந்தர்ப்பங்களிலும், லீனியர் சர்க்யூட்டில் ஹார்மோனிக் மின்னழுத்தங்களின் விளைவு காரணமாக மின்னோட்டத்தின் நிறமாலை கலவையை கண்டுபிடிப்பதே பணி. துண்டு துண்டாக நேரியல் தோராயத்தில், வெட்டு கோண முறையைப் பயன்படுத்தி சுற்றுகள் பகுப்பாய்வு செய்யப்படுகின்றன.

உதாரணமாக, பெரிய சிக்னல்களைக் கொண்ட நேரியல் அல்லாத சுற்றுகளின் செயல்பாட்டைக் கருத்தில் கொள்வோம். நேரியல் அல்லாத உறுப்பு என நாம் பயன்படுத்துகிறோம் இருமுனை டிரான்சிஸ்டர், கலெக்டர் கரண்ட் கட்-ஆஃப் உடன் இயங்குகிறது. இதைச் செய்ய, ஆரம்ப சார்பு மின்னழுத்தத்தைப் பயன்படுத்தவும் ஈடிரான்சிஸ்டர் மின்னோட்டத்தை துண்டித்து, அதே நேரத்தில் அடித்தளத்திற்கு உள்ளீட்டு ஹார்மோனிக் சிக்னலை வழங்கும் வகையில் இயக்க புள்ளி அமைக்கப்பட்டுள்ளது.

படம்.7.2.பெரிய சிக்னல்களில் தற்போதைய கட்ஆஃப் பற்றிய விளக்கம்

கட்ஆஃப் கோணம் θ என்பது சேகரிப்பான் மின்னோட்டம் பூஜ்ஜியத்திற்குச் சமமாக இல்லாத காலத்தின் பாதி, அல்லது வேறுவிதமாகக் கூறினால், சேகரிப்பான் மின்னோட்டம் அதன் அதிகபட்சத்தை அடையும் தருணத்திலிருந்து மின்னோட்டம் மாறும் தருணம் வரையிலான காலத்தின் பகுதி பூஜ்ஜியத்திற்கு சமம் - "துண்டிக்கப்பட்டது".

படம் 7.2 இல் உள்ள பதவிகளுக்கு ஏற்ப, சேகரிப்பான் மின்னோட்டம் நான்> 0 என்பது வெளிப்பாடு மூலம் விவரிக்கப்படுகிறது

இந்த வெளிப்பாட்டை ஒரு ஃபோரியர் தொடராக விரிவாக்குவது நிலையான கூறுகளைக் கண்டறிய அனுமதிக்கிறது நான்0 மற்றும் அனைத்து சேகரிப்பான் தற்போதைய ஹார்மோனிக்ஸ் வீச்சுகள். ஹார்மோனிக் அதிர்வெண்கள் உள்ளீட்டு சமிக்ஞை அதிர்வெண்ணின் மடங்குகளாகும், மேலும் ஹார்மோனிக்ஸின் ஒப்பீட்டு வீச்சுகள் வெட்டுக் கோணத்தைப் பொறுத்தது. ஒவ்வொரு ஹார்மோனிக் எண்ணுக்கும் உகந்த வெட்டுக் கோணம் இருப்பதை பகுப்பாய்வு காட்டுகிறது θ, அதன் வீச்சு அதிகபட்சமாக இருக்கும்:

. (7.7)

படம்.7.8. அதிர்வெண் பெருக்கல் சுற்று

ஒரே மாதிரியான சுற்றுகள் (படம் 7.8) ஒரு முழு எண் காரணி மூலம் ஒரு ஹார்மோனிக் சிக்னலின் அதிர்வெண்ணைப் பெருக்கப் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. டிரான்சிஸ்டரின் சேகரிப்பான் சர்க்யூட்டில் சேர்க்கப்பட்டுள்ள ஊசலாட்ட சுற்றுகளை சரிசெய்வதன் மூலம், அசல் சிக்னலின் விரும்பிய ஹார்மோனிக்கை நீங்கள் தேர்ந்தெடுக்கலாம். கொடுக்கப்பட்ட ஹார்மோனிக்கின் அதிகபட்ச அலைவீச்சு மதிப்பின் அடிப்படையில் வெட்டுக் கோணம் அமைக்கப்பட்டுள்ளது. ஒரு ஹார்மோனியத்தின் ஒப்பீட்டு வீச்சு அதன் எண்ணிக்கை அதிகரிக்கும் போது குறைகிறது. எனவே, விவரிக்கப்பட்ட முறை பெருக்கல் குணகங்களுக்கு பொருந்தும் என்≤ 4. பன்மடங்கு அதிர்வெண் பெருக்கத்தைப் பயன்படுத்தி, ஒரு உயர் நிலையான ஹார்மோனிக் ஆஸிலேட்டரை அடிப்படையாகக் கொண்டு, பிரதான ஜெனரேட்டரின் அதே ஒப்பீட்டு அதிர்வெண் உறுதியற்ற அதிர்வெண்களின் தொகுப்பைப் பெறுவது சாத்தியமாகும். இந்த அதிர்வெண்கள் அனைத்தும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞை அதிர்வெண்ணின் மடங்குகளாகும்.

ஸ்பெக்ட்ரமைச் செழுமைப்படுத்த, உள்ளீட்டில் ஆரம்பத்தில் இல்லாத நிறமாலை கூறுகளை உருவாக்கி, வெவ்வேறு அதிர்வெண்களைக் கொண்ட பல ஹார்மோனிக் சிக்னல்களின் கூட்டுத்தொகையாக உள்ளீடு சிக்னல் என்றால் மிகத் தெளிவாக வெளிப்படும். நேரியல் அல்லாத மின்சுற்றில் இரண்டு ஹார்மோனிக் அலைவுகளின் கூட்டுத்தொகையின் செல்வாக்கின் நிகழ்வைக் கருத்தில் கொள்வோம். 2 வது பட்டத்தின் பல்லுறுப்புக்கோவையாக சுற்றுவட்டத்தின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளை நாங்கள் பிரதிநிதித்துவப்படுத்துகிறோம்:

. (7.8)

நிலையான கூறுக்கு கூடுதலாக, உள்ளீட்டு மின்னழுத்தம் அதிர்வெண்களுடன் இரண்டு ஹார்மோனிக் அலைவுகளைக் கொண்டுள்ளது மற்றும் , அதன் வீச்சுகள் முறையே சமமாக இருக்கும்:

. (7.9)

அத்தகைய சமிக்ஞை பிஹார்மோனிக் என்று அழைக்கப்படுகிறது. இந்த சிக்னலை சூத்திரத்தில் (7.8) மாற்றியமைத்து, உருமாற்றங்களைச் செய்து, குழுவாக்கும் விதிமுறைகளை, நாம் ஒரு லீனியர் டூ-டெர்மினல் நெட்வொர்க்கில் மின்னோட்டத்தின் ஸ்பெக்ட்ரல் பிரதிநிதித்துவத்தைப் பெறுகிறோம்:

தற்போதைய ஸ்பெக்ட்ரம் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் ஸ்பெக்ட்ரமில் உள்ள சொற்கள், இரண்டு உள்ளீட்டு சமிக்ஞை மூலங்களின் இரண்டாவது ஹார்மோனிக்ஸ் மற்றும் அதிர்வெண்கள் கொண்ட ஹார்மோனிக் கூறுகளைக் கொண்டிருப்பதைக் காணலாம். 1 — ω 2 மற்றும் ω 1 + ω 2 . தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளின் சக்தி-சட்ட விரிவாக்கம் 3 வது பட்டத்தின் பல்லுறுப்புக்கோவையால் குறிப்பிடப்பட்டால், தற்போதைய ஸ்பெக்ட்ரம் அதிர்வெண்களையும் கொண்டிருக்கும். பொதுவாக, ஒரு நேரியல் அல்லாத சுற்று பல்வேறு அதிர்வெண்களுடன் கூடிய பல ஹார்மோனிக் சிக்னல்களுக்கு வெளிப்படும் போது, ​​தற்போதைய நிறமாலையில் கூட்டு அதிர்வெண்கள் தோன்றும்.

பூஜ்ஜியம் உட்பட நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை எந்த முழு எண்கள் உள்ளன.

நேரியல் அல்லாத மாற்றத்தின் போது வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் ஸ்பெக்ட்ரமில் கூட்டு கூறுகளின் தோற்றம் ரேடியோ-மின்னணு சாதனங்கள் மற்றும் அமைப்புகளை உருவாக்கும்போது சந்திக்க வேண்டிய பல முக்கியமான விளைவுகளை ஏற்படுத்துகிறது. எனவே, இரண்டு உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளில் ஒன்று அலைவீச்சு பண்பேற்றப்பட்டால், பண்பேற்றம் ஒரு கேரியர் அதிர்வெண்ணிலிருந்து மற்றொன்றுக்கு மாற்றப்படும். சில நேரங்களில், நேரியல் அல்லாத தொடர்பு காரணமாக, ஒரு சிக்னலை மற்றொன்றால் பெருக்குதல் அல்லது அடக்குதல் ஆகியவை காணப்படுகின்றன.

நேரியல் அல்லாத சுற்றுகளின் அடிப்படையில், ரேடியோ ரிசீவர்களில் அலைவீச்சு-பண்பேற்றப்பட்ட (AM) சிக்னல்களைக் கண்டறிதல் (டெமாடுலேஷன்) மேற்கொள்ளப்படுகிறது. அலைவீச்சு கண்டுபிடிப்பாளரின் சுற்று மற்றும் அதன் செயல்பாட்டின் கொள்கை படம் 7.9 இல் விளக்கப்பட்டுள்ளது.

படம்.7.9.அலைவீச்சு கண்டறிதல் சுற்று மற்றும் வெளியீடு தற்போதைய வடிவம்

ஒரு நேரியல் அல்லாத உறுப்பு, தற்போதைய மின்னழுத்த பண்பு உடைந்த கோட்டால் தோராயமாக மதிப்பிடப்படுகிறது, உள்ளீடு மின்னோட்டத்தின் அரை-அலை ஒன்றை மட்டுமே (இந்த விஷயத்தில் நேர்மறை) கடந்து செல்கிறது. இந்த அரை-அலை மின்தடையத்தில் உயர் (கேரியர்) அதிர்வெண் மின்னழுத்த துடிப்புகளை ஒரு உறையுடன் உருவாக்குகிறது, இது அலைவீச்சு-பண்பேற்றப்பட்ட சமிக்ஞை உறையின் வடிவத்தை மீண்டும் உருவாக்குகிறது. மின்தடையத்தில் உள்ள மின்னழுத்த ஸ்பெக்ட்ரம் கேரியர் அதிர்வெண், அதன் ஹார்மோனிக்ஸ் மற்றும் குறைந்த அதிர்வெண் கூறு ஆகியவற்றைக் கொண்டுள்ளது, இது மின்னழுத்த பருப்புகளின் வீச்சின் பாதி வீச்சு ஆகும். இந்த கூறு உறையின் அதிர்வெண்ணுக்கு சமமான அதிர்வெண்ணைக் கொண்டுள்ளது, அதாவது இது கண்டறியப்பட்ட சமிக்ஞையைக் குறிக்கிறது. மின்தேக்கி மின்தடையத்துடன் சேர்ந்து ஒரு குறைந்த-பாஸ் வடிகட்டியை உருவாக்குகிறது. நிபந்தனை பூர்த்தியாகும் போது

(7.12)

வெளியீட்டு மின்னழுத்த நிறமாலையில் உறை அதிர்வெண் மட்டுமே உள்ளது. இந்த வழக்கில், உள்ளீட்டு மின்னழுத்தத்தின் நேர்மறை அரை-அலையுடன், மின்தேக்கியானது திறந்த நேரியல் அல்லாத தனிமத்தின் குறைந்த எதிர்ப்பின் மூலம் உள்ளீட்டு மின்னழுத்தத்தின் வீச்சு மதிப்புக்கு விரைவாக சார்ஜ் செய்கிறது. எதிர்மறை அரை-அலை, மின்தடையின் உயர் எதிர்ப்பின் மூலம் வெளியேற்ற நேரம் இல்லை. வீச்சு கண்டுபிடிப்பாளரின் செயல்பாட்டின் கொடுக்கப்பட்ட விளக்கம் ஒரு பெரிய உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் பயன்முறைக்கு ஒத்திருக்கிறது, இதில் குறைக்கடத்தி டையோடு தற்போதைய மின்னழுத்த பண்பு உடைந்த நேர்கோட்டால் தோராயமாக மதிப்பிடப்படுகிறது.

சிறிய உள்ளீட்டு சமிக்ஞை பயன்முறையில், டையோடின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளின் ஆரம்பப் பகுதியை இருபடி சார்ந்திருப்பதன் மூலம் தோராயமாக மதிப்பிடலாம். ஒரு அலைவரிசை-பண்பேற்றப்பட்ட சமிக்ஞை அத்தகைய ஒரு நேரியல் அல்லாத உறுப்புக்கு பயன்படுத்தப்படும் போது, ​​அதன் ஸ்பெக்ட்ரம் ஒரு கேரியர் மற்றும் பக்க அதிர்வெண்களைக் கொண்டிருக்கும், தொகை மற்றும் வேறுபாடு அதிர்வெண்களைக் கொண்ட அதிர்வெண்கள் எழுகின்றன. வேறுபாடு அதிர்வெண் கண்டறியப்பட்ட சிக்னலைக் குறிக்கிறது, மேலும் கேரியர் மற்றும் தொகை அதிர்வெண்கள் உறுப்புகளால் உருவாக்கப்பட்ட குறைந்த-பாஸ் வடிகட்டி வழியாக செல்லாது மற்றும் .

அதிர்வெண் பண்பேற்றப்பட்ட (FM) அலைவடிவங்களைக் கண்டறிவதற்கான ஒரு பொதுவான நுட்பம் முதலில் FM அலைவடிவத்தை AM அலைவடிவமாக மாற்றுவதாகும், பின்னர் அது மேலே விவரிக்கப்பட்ட முறையில் கண்டறியப்படுகிறது. கேரியர் அதிர்வெண்ணுடன் தொடர்புடைய ஒரு ஊசலாட்ட சுற்று, எளிமையான எஃப்எம் முதல் ஏஎம் மாற்றியாக செயல்படும். FM சிக்னல்களை AM ஆக மாற்றும் கொள்கை படம் 7.10 இல் விளக்கப்பட்டுள்ளது.

படம்.7.10. FM ஐ AM ஆக மாற்றுகிறது

பண்பேற்றம் இல்லாத நிலையில், இயக்கப் புள்ளி சுற்றுகளின் அதிர்வு வளைவின் சரிவில் உள்ளது. அதிர்வெண் மாறும்போது, ​​மின்னோட்டத்தின் அலைவீச்சு மாறுகிறது, அதாவது, FM ஆனது AM ஆக மாற்றப்படுகிறது.

FM லிருந்து AM மாற்றியின் சுற்று படம் 7.11 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது.

படம்.7.11.எஃப்எம் முதல் ஏஎம் மாற்றி

அத்தகைய டிடெக்டரின் குறைபாடு கண்டறியப்பட்ட சமிக்ஞையின் சிதைவு ஆகும், இது ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு வளைவின் நேரியல் தன்மை காரணமாக எழுகிறது. எனவே, நடைமுறையில், சமச்சீர் சுற்றுகள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன சிறந்த பண்புகள். அத்தகைய சுற்றுக்கான உதாரணம் படம் 7.12 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது.

படம்.7.12.எஃப்எம் சிக்னல் டிடெக்டர்

இரண்டு சுற்றுகள் தீவிர அதிர்வெண் மதிப்புகளுக்கு டியூன் செய்யப்படுகின்றன, அதாவது அதிர்வெண்கள் AND. மேலே விவரிக்கப்பட்டுள்ளபடி ஒவ்வொரு சுற்றுகளும் FM ஐ AM ஆக மாற்றுகின்றன. AM அலைவுகள் பொருத்தமான அலைவீச்சு கண்டறிதல் மூலம் கண்டறியப்படுகின்றன. குறைந்த அதிர்வெண் மின்னழுத்தங்கள் குறிக்கு எதிரே இருக்கும், மேலும் அவற்றின் வேறுபாடு சுற்று வெளியீட்டில் இருந்து அகற்றப்படும். டிடெக்டர் பதில், அதாவது வெளியீட்டு மின்னழுத்தம் மற்றும் அதிர்வெண், இரண்டு அதிர்வு வளைவுகளைக் கழிப்பதன் மூலம் பெறப்படுகிறது மற்றும் அதிக நேரியல் ஆகும். இத்தகைய கண்டுபிடிப்பாளர்கள் பாரபட்சிகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றனர்.