مشخصه زمانی یک مدار تابعی از زمان است که مقادیر آن به صورت عددی با پاسخ مدار به یک ضربه معمولی تعیین می شود. واکنش یک مدار به یک ضربه معمولی معین فقط به نمودار مدار و پارامترهای عناصر آن بستگی دارد و بنابراین می تواند به عنوان مشخصه آن عمل کند. مشخصه های زمانی برای مدارهای خطیبدون منابع انرژی مستقل و در شرایط اولیه صفر. ویژگی های موقت به نوع ضربه معمولی مشخص شده بستگی دارد. ناشی از بااین آنها را به دو گروه تقسیم می کند: ویژگی های زمانی گذرا و ضربه ای.

مشخصه گذاریا تابع انتقال، با پاسخ مدار به تأثیر یک تابع تک مرحله ای تعیین می شود. انواع مختلفی دارد (جدول 14.1).

اگر عمل به صورت یک پرش ولتاژ منفرد داده شود و واکنش نیز ولتاژ باشد، مشخصه گذرا بدون بعد و از نظر عددی برابر با ولتاژ خروجی مدار است و تابع گذرا یا ضریب انتقال نامیده می شود. KU(t)توسط ولتاژ اگر مقدار خروجی جریان باشد، مشخصه انتقال دارای بعد رسانایی است، از نظر عددی برابر با این جریان است و رسانایی انتقال نامیده می شود. Y(t).به طور مشابه، هنگام عمل به شکل جریان و واکنش به شکل ولتاژ، تابع انتقال دارای بعد مقاومت است و به آن مقاومت انتقال Z(t) می گویند. اگر مقدار خروجی جریان باشد، مشخصه انتقال بدون بعد است و تابع انتقال یا ضریب انتقال نامیده می شود. K I (t) noجاری

به طور کلی، یک مشخصه گذار از هر نوع با نشان داده می شود h (t).مشخصه های گذرا به راحتی با محاسبه پاسخ مدار به یک عمل تک مرحله ای، یعنی محاسبه فرآیند گذرا هنگام روشن شدن مدار، تعیین می شوند. فشار ثابت 1 ولت یا در هر دی سی 1 A.

مثال 14.2.

گذرگاه های موقت را پیدا کنید Oاین مشخصات یک مدار rC ساده (شکل 14.9، a)، اگر در Oاثرات آن استرس است.

1. برای تعیین مشخصه های گذرا، زمانی که ولتاژی به ورودی مدار اعمال می شود، فرآیند گذرا را محاسبه می کنیم. u(t) - 1 (t).این مربوط به روشن شدن مدار در لحظه t=0 به منبع ثابت e است. d.s. e 0 = 1 که در(شکل 14.9،6). که در آن:

الف) جریان در مدار توسط عبارت تعیین می شود

بنابراین هدایت انتقال است

ب) ولتاژ در خازن

بنابراین تابع انتقال ولتاژ

نبضمشخصه یا تابع گذرا ضربه ای با پاسخ مدار به تأثیر تابع δ(t) تعیین می شود. مانند مشخصه گذرا، انواع مختلفی دارد که بر اساس نوع ضربه و واکنش - ولتاژ یا جریان تعیین می شود. به طور کلی، پاسخ ضربه ای با نشان داده می شود a (t).

اجازه دهید بین پاسخ ضربه ای و پاسخ گذرای یک مدار خطی ارتباط برقرار کنیم. برای انجام این کار، ابتدا پاسخ مدار را به یک عمل پالسی با مدت زمان کوتاه t И =Δt تعیین می کنیم، که آن را با قرار دادن دو تابع مرحله ای نشان می دهد:

مطابق با اصل برهم نهی، پاسخ مدار به چنین ضربه ای با استفاده از ویژگی های گذرا تعیین می شود:

برای Δt کوچک می توانیم بنویسیم

جایی که S و =U m Δƒ- ناحیه ضربه ای

در Δt 0 و U mعبارت به دست آمده واکنش زنجیره به تابع-δ(t)، t را توصیف می کند . e، پاسخ ضربه ای مدار را تعیین می کند:

با در نظر گرفتن این موضوع، پاسخ مدار خطی به یک پالس با مدت زمان کوتاه را می توان به عنوان حاصل ضرب تابع پالس و ناحیه پالس یافت:

این برابری زیربنای تعیین تجربی تابع ضربه است. هر چه مدت زمان پالس کوتاه تر باشد، دقیق تر است.

بنابراین، پاسخ ضربه مشتق پاسخ مرحله است:

در اینجا در نظر گرفته شده است که h(t)δ(t)=h(0)δ(t)،و ضرب h(t)در l(t) معادل نشان دادن مقدار تابع است h(t)در تی<0 равно нулю.

با ادغام عبارات به دست آمده، تأیید آن آسان است

برابری های (14.17) و (14.19) پیامد برابری های (14.14) و (14.15) هستند. از آنجایی که مشخصه های ضربه دارای بعد پاسخ گذرای مربوطه تقسیم بر زمان هستند. برای محاسبه پاسخ ضربه، می توانید از عبارت (14.19) استفاده کنید، یعنی آن را با استفاده از پاسخ گذرا محاسبه کنید.

مثال 14.3.

مشخصات ضربه یک مدار rC ساده را بیابید (شکل 14.9، a را ببینید). راه حل.

با استفاده از عبارات برای ویژگی های گذرا به دست آمده در مثال 14.2، با استفاده از Oبا استفاده از عبارت (14.19) ویژگی های تکانه را پیدا می کنیم.

ویژگی های زمان بندی پیوندهای معمولی در جدول آورده شده است. 14.2.

محاسبه ویژگی های زمان بندی معمولاً به ترتیب زیر انجام می شود:

نقاط اعمال نفوذ خارجی و نوع آن (جریان یا ولتاژ)، و همچنین مقدار خروجی مورد علاقه - واکنش مدار (جریان یا ولتاژ در بخشی از آن) تعیین می شود. مشخصه زمانی مورد نیاز به عنوان پاسخ مدار به ضربه معمولی مربوطه محاسبه می شود: 1(t) یا δ(t)،

وزارت آموزش و پرورش اوکراین

دانشگاه فنی دولتی رادیو الکترونیک خارکف

تسویه حساب و یادداشت توضیحی

برای کار دوره

در درس "مبانی رادیو الکترونیک"

موضوع: محاسبه مشخصات فرکانس و زمانی مدارهای خطی

گزینه شماره 34

معرفی	3
ورزش	4
1 محاسبه مقاومت ورودی پیچیده مدار	5
1.1 تعیین امپدانس ورودی پیچیده مدار	5
1.2 تعیین جزء فعال مقاومت ورودی پیچیده مدار	6
1.3 تعیین مولفه راکتیو مقاومت ورودی پیچیده مدار	7
1.4 تعیین ماژول امپدانس ورودی پیچیده مدار	9
1.5 تعیین آرگومان مقاومت ورودی پیچیده مدار	10
2 محاسبه ویژگی های فرکانس مدار	12
2.1 تعیین ضریب انتقال پیچیده مدار	12
2.2 تعیین پاسخ دامنه - فرکانس مدار	12
2.3 تعیین مشخصه های فرکانس فاز مدار	14
3 محاسبه ویژگی های زمان بندی مدار	16
3.1 تعیین پاسخ گذرا یک مدار	16
3.2 تعیین پاسخ ضربه یک مدار	19
3.3 محاسبه پاسخ مدار به ضربه معین با استفاده از روش انتگرال دوهامل	22
نتیجه گیری	27
فهرست منابع مورد استفاده	28

معرفی

دانش رشته های پایه اساسی در آماده سازی و تشکیل یک مهندس طراحی آینده بسیار عالی است.

رشته "مبانی رادیو الکترونیک" (FRE) یکی از رشته های پایه است. با مطالعه این دوره، دانش نظری و مهارت های عملی در استفاده از این دانش برای محاسبه خاص کسب می کنید مدارهای الکتریکی.

هدف اولیه کار دوره- تثبیت و تعمیق دانش در بخش های زیر دوره آموزشی الکترونیک:

محاسبه مدارهای الکتریکی خطی تحت تأثیر هارمونیک با استفاده از روش دامنه پیچیده.

مشخصات فرکانس مدارهای الکتریکی خطی؛

مشخصات زمان بندی مدارها؛

روش هایی برای تجزیه و تحلیل فرآیندهای گذرا در مدارهای خطی (کلاسیک، انتگرال برهم نهی).

کار درسی دانش را در زمینه مربوطه تثبیت می کند و کسانی که هیچ دانشی ندارند تشویق می شوند با روش عملی - با حل مشکلات تعیین شده - به آن دست یابند.

گزینه شماره 34

R1، اهم	4,5	t1، μs	30
R2، اهم	1590	I1، A	7
R3، اهم	1100
L، µH	43
C، pF	18,8
واکنش

1. مقاومت ورودی پیچیده مدار را تعیین کنید.

2. ماژول، آرگومان، اجزای فعال و راکتیو مقاومت پیچیده مدار را بیابید.

3. محاسبه و ساخت وابستگی های فرکانسی ماژول، آرگومان، اجزای فعال و راکتیو مقاومت ورودی پیچیده.

4. ضریب انتقال پیچیده مدار را تعیین کنید، نمودارهای دامنه فرکانس (AFC) و فرکانس فاز (PFC) را رسم کنید.

5. پاسخ گذرا مدار را با استفاده از روش کلاسیک تعیین کنید و نمودار آن را بسازید.

6. پاسخ ضربه مدار را پیدا کنید و آن را رسم کنید.

1 محاسبه مقاومت ورودی پیچیده مدار

1.1 تعیین امپدانس ورودی پیچیده مدار

(1)

پس از جایگزینی مقادیر عددی به دست می آید:

(2)

متخصصانی که تجهیزات الکترونیکی را طراحی می کنند. کار دوره در این رشته یکی از مراحل کار مستقل است که به شما امکان می دهد تا مشخصه های فرکانس و زمانی مدارهای انتخاباتی را تعیین و مطالعه کنید، بین مقادیر محدود کننده این ویژگی ها ارتباط برقرار کنید و همچنین دانش طیفی و طیفی را تثبیت کنید. روش های زمانی برای محاسبه پاسخ مدار. 1. محاسبه ...

T, μs m=100 1.982*10-4 19.82 m=100000 1.98*10-4 19.82 مشخصات زمانبندی مدار مورد مطالعه در شکل 6 نشان داده شده است. 7. مشخصات فرکانس در شکل نشان داده شده است. 4، شکل 5. روش تحلیل زمانی 7. تعیین پاسخ مدار به یک ضربه با استفاده از انتگرال Duhamel، می توانید پاسخ مدار را به یک ضربه معین حتی در مواردی که یک ضربه خارجی بر ...

نظامی
آکادمی
اتصالات
2 بخش
درس عملی
بر اساس رشته تحصیلی
"الکترونیک، مهندسی برق و مهندسی مدار"
مبحث شماره 4 حالت تأثیرات غیر هارمونیک در
مدارهای الکتریکی خطی
درس شماره 17 «محاسبه خصوصیات زمانی
مدارهای الکتریکی خطی"
سن پترزبورگ

سوالات مطالعه:
1. تجزیه و تحلیل ویژگی های زمانی خطی
مدارهای الکتریکی.
2. نظارت بر جذب مواد مورد مطالعه.
ادبیات:
Babkova L.A., Kiselev O.N. توصیه های روش شناختی برای
تمرینات عملی و راهنمایی برای کارهای آزمایشگاهی در
رشته "مبانی نظریه مدار": کتاب درسی - سنت پترزبورگ: VAS، 2011.
2. Ulakhovich D.A. مبانی تئوری مدارهای الکتریکی خطی:
کتاب درسی. – سن پترزبورگ: BHV-Petersburg، 2009.
1.

مشکل 1

1. تجزیه و تحلیل ویژگی های زمانی خطی
مدارهای الکتریکی.
مشکل 1
مشخصه های ضربه ای و گذرای جریان الکتریکی را بیابید
فیلتر پایین گذر با مسطح ترین پاسخ فرکانس، در صورت شناخته شدن
عملکرد انتقال:
1
H(p)2
.
p 2 p 1

1
h(p)H(p).
پ
h(p)
1
p (p 2 p 1)
2
.

2. تصویر پاسخ ضربه را تعریف کنید:
g(p)H(p).
بنابراین تصویر پاسخ ضربه ای خواهد بود
شبیه:
g(p)
1
p 2 p 1
2
.
با استفاده از جدول مطابقت، گرافیک را تعیین می کنیم
تصویری از ویژگی های گذرا و تکانه:

پاسخ گامی
h(p)
1
p (p 2 2 p 1)
عکس. 1. نمودار f(t)
آ
p(p 2 α1 p α2)

پاسخ ضربه

g(p)
1
p2 2 p 1
آ
p 2 α1 p α2

مشکل 2

مشخصه های ضربه ای و گذرا مدار را در صورت شناخته شدن بیابید
تابع انتقال آن:
181.8p
H(p)2
p 1091 p 1,818 106
1. تصویر پاسخ گذرا را تعریف کنید
1
h(p) H(p)
پ
2. تصویر پاسخ ضربه را تعریف کنید:
g(p)H(p).
181.8p
g(p)2
p 1091 p 1,818 106

پاسخ گامی
181,1
h(p) 2
p 1091 p 1,818 106
آ
2
p α1 p α2

پاسخ ضربه

181.8p
g(p)2
6
p 1091 p 1.818 10
Ap
p 2 α1 p α2

وظیفه 3 مشخصه های گذرا و ضربه ای یک مدار متشکل از عناصر R و C که به صورت سری به هم متصل شده اند را تعیین کنید.

1. بیایید توابع انتقال این مدار را برای
واکنش های ارائه شده:
uc(p)
H1 (p)
;
u1 (p)
uR(p)
H 2 (p)
.
u1 (p)

2. بیایید مقدار واکنش روی عناصر C و R را پیدا کنیم.

1
u1 (p)
1
u1 (p)
uc(p)i(p)
;
pC R 1 pC pRC 1
pC
u1 (p)
u1(p)pRC
uR (p) i (p) R
آر
.
1
pRC
1
آر
pC

3. تابع انتقال به شکل عملگر:

1
H1 (p)
;
pRC 1
pRC
H2 (p)
.
pRC 1
4. تصاویری از ویژگی های گذرا را بیابید:
H1 (p)
1
hC(p)
پ
p(pRC 1)
1
R.C.
1
ص ص
R.C.
H2 (p)
R.C.
1
hR(p)
.
پ
pRC 1 p 1
R.C.
;

4. تصویر ویژگی های تکانه با رابطه پیدا می شود:

g(p)H(p)
1
1
g C (p) H1 (p)
RC ;
pRC 1 p 1
R.C.
1
pRC
1
g R (p) H 2 (p)
1
1 RC.
1
pRC 1
pRC 1
پ
R.C.

با تشکر از توجه شما!

فرض کنید یک عمل پله ای روی مدار اعمال می شود که تصویر آن تابع است

اجازه دهید فرض کنیم که یک عمل گام به مدار اعمال می شود
که تصویر آن تابع A است
پ
x(t) A 1(t)
.
x(t)
0 در t 0;
x(t)
A در t 0.
آ
تی
0
برنج. 1. ضربه پلکانی
سپس تابع انتقال اپراتور به شکل زیر خواهد بود:
y (p) y (p)
y (p)
H(p)
پ
.
آ
x(p)
آ
پ
(10)
,

انجام تبدیل L بیان (7)، یعنی. بیایید تصویر L از پاسخ انتقال را پیدا کنیم. به دلیل خاصیت خطی بودن

انجام تبدیل L بیان (7)، یعنی. بیایید تصویر L پاسخ گذرا را پیدا کنیم. به دلیل خاصیت خطی بودن
تبدیل لاپلاس دریافت می کنیم:
1
h (p) T (p).
پ
(11)
این عبارت با عامل دوم در سمت راست (10) منطبق است.
و بنابراین بین تابع انتقال اپراتور و
تصویر مشخصه انتقال h (p) به شرح زیر است
ارتباط:
H(p)ph(p);
1
h (p) T (p).
پ
(12)
(13)
به طور مشابه، ما بین H (p) و تصویر ارتباط برقرار می کنیم
پاسخ ضربه ای g(p):
y(t)
g(p)
;
سی

اگر یک عمل پالس به مدار اعمال شود که تصویر آن برابر است، تابع انتقال اپراتور،

اگر یک عمل پالس x(t) S и (t) به مدار اعمال شود،
که تصویر x(p) برابر است
، سپس انتقال اپراتور
و
تابع مربوط به این اثر به شکل زیر است:
اس
y (p) y (p)
H(p)
.
x(p)
سی
(14)
این عبارت با تابع تصویر پالس منطبق است
مشخصات مدار از این رو،
g(p)H(p).
(15)

بیایید رابطه بین ویژگی های گذرا و تکانه را در نظر بگیریم
زنجیر. توجه به اینکه تصاویر آنها با این رابطه مرتبط هستند دشوار نیست
g (p) ph (p).
انجام تبدیل یکسان آخرین برابری
(اضافه كردن
h(0) h(0)) دریافت می کنیم:
g (p) ph (p) h (0) h (0).
ph(p) h(p)
از آنجا که
یک تصویر است
مشخصه انتقال دلخواه، سپس برابری اصلی
را می توان در فرم نشان داد
g (p) h (0) L h / (t) .
با حرکت به منطقه اصلی، فرمولی را به دست می آوریم که اجازه می دهد
پاسخ ضربه ای مدار را با استفاده از یک مشخصه تعیین کنید
او
مشخصه انتقال، g (t) h (0) (t) h (t).
g
تی
ساعت
(t).
اگر h(0) 0 باشد
رابطه معکوس بین این ویژگی ها است
تی
چشم انداز:
h(t)g(t)dt.
0
(15)

3. رابطه زمان و فرکانس
مشخصات مدار
e t
برای یک مدار معین، اپراتور را تعیین کنید
تابع انتقال و یافتن عبارات
برای ویژگی های فرکانس آن
سی
سی
آر
u1(t)R
u2 (t)
u2 (p)
H(p)
.
e(p)
برنج. 5. نمودار مدار RC
ما تصویر واکنش u2 (p) را از سیستم گره تعیین می کنیم
معادلات گردآوری شده برای تصاویر L از تنش های گرهی
u1 (p); u2 (p):
(2 pC G)u1 (p) pCu2 (p) pCe(p);
pCu1 (p) (pC G)u2 (p) 0.

از اینجا

e (p) p 2
u2 (p)
;
2
جی جی
2
p 3p 2
سی سی
2
پ
H(p)2
2
ص 3 ص
جایی که برای ساده کردن نمادگذاری، نماد معرفی شده است
جی
.
سی
برای یافتن تابع انتقال پیچیده، اجازه دهید وارد کنیم
آخرین عبارت p j . سپس
H(j)2
.
2
() j3
2

پاسخ فرکانس توسط ماژول تابع به دست آمده تعیین می شود و پاسخ فاز پیدا می شود
به عنوان یک استدلال
H(j).
H(j)
2
(2 2) 9 2 2
Hj
3
() آرکتان 2
(2)
1
0
آ
0
ب
برنج. 6. نمودار مشخصات فرکانس مدار RC: الف – پاسخ فرکانسی، ب – پاسخ فاز

نتیجه گیری:
1. تابع انتقال، تصویر L از پاسخ ضربه است.
2. دنده
تابع
است
کسری-عقلانی
تابع
با
ضرایب واقعی
3. قطب های تابع انتقال پایدار در نیم صفحه سمت چپ قرار دارند.
4. درجات چندجمله ای های شمارنده های تابع انتقال و مجذور پاسخ فرکانسی نیست.
از درجات چند جمله ای مخرج ها فراتر رود. اگر این کار انجام نشود
ویژگی‌های پاسخ فرکانسی در فرکانس‌های بی‌نهایت بالا (ω → ∞) باید باشد
مقدار بی نهایت بزرگ است، زیرا شمارنده در این مورد افزایش می یابد
سریعتر از مخرج
5. مشخصات فرکانس مدار با استفاده از تابع انتقال در محاسبه می شود
p = jω.
6. پاسخ فرکانس مربع یک تابع منطقی یکنواخت از یک متغیر با
ضرایب واقعی: H(jω) 2 = H(–jω) 2 .
7. با استفاده از تابع انتقال، می توانید یک نمودار مدار رسم کنید.

.
سوال شماره 1 الف. ارتعاشات رایگان در
مدار نوسانی سری
در لحظه تغییر t=0 رخ داد،
آن ها کلید (Kl.) از موقعیت 1 به
موقعیت 2.
ظرفیت شارژ شده معلوم شد
به مدار RL متصل است.
اجازه دهید قبل از سوئیچینگ، فرآیندهای رخ داده در مدار ارائه شده را در نظر بگیریم
قبل از سوئیچینگ، ظرفیت C وصل شد
به موازات منبع ولتاژ ثابت E،
(کلید (کلید) در موقعیت 1 بود).
ولتاژ خازن ها برابر E بود.
uC(+0) = uC(-0) = E;
iL(+0) = iL(-0) = 0.

بیایید فرآیندهای رخ داده در مدار پس از سوئیچینگ را در نظر بگیریم
با توجه به اینکه ولتاژ دو طرف ظرفیت
نمی‌توان به‌طور ناگهانی تغییر کرد، مطابق با قانون تخفیف که داریم:
uC(+0) = uC(-0) = E
شرایط اولیه غیر صفر است
بیایید مدار معادل را برای لحظه لحظه در نظر بگیریم
طبق قانون اهم در فرم عملگر،
بیایید تصویر واکنش را تعریف کنیم:
E
پ
E
E
L
L
i(p)
2
,
2
1
آر
1
p 2 p 0
pL R
p2 p
pC
L
L.C.
جایی که:
0
آر

2 لیتر
1
L.C.
- فرکانس دایره ای نوسانات طبیعی مدار بدون تلفات.

هنگام تجزیه و تحلیل نوسانات آزاد و گذرا در مدارهای پیچیده
تصویر واکنش y(p) یک تابع گویا کسری است
متغیر p با ضرایب واقعی، که می تواند در آن نوشته شود
به صورت نسبت دو چند جمله ای:
M (p) bm p m bm 1 p m 1 bm 2 p m 2 ... b0
y (p)
N(p)
p n a n 1 p n 1 a n 2 p n 2 ... a 0
با قضیه اساسی جبر، چند جمله ای درجه n را می توان به n تجزیه کرد
عوامل ساده، به عنوان مثال:
N(p) = (p-p1) (p-p2)،…، (p-pn)،
که در آن p1، p2، ​​p3،…,pn ریشه های چند جمله ای N(p) یا قطب های تابع y (p) هستند.
چند جمله ای را می توان به عنوان حاصل ضرب عوامل m نیز نشان داد:
M(p) = (p-p01) (p-p02) (p-p03)،…، (p-p0m).
که در آن p01, p02, p03,…,p0m ریشه های چند جمله ای M(p) یا صفرهای تابع y (p) هستند.
با توجه به واقعی بودن ضرایب ai و bi، صفر و قطب تصویر y (p)
می تواند واقعی و (یا) مزدوج پیچیده باشد.
واضح است که نابجایی قطب های y (p) ماهیت آزاد و
نوسانات گذرا در مدار آنالیز شده

معادله را در نظر بگیرید:
p 2 2 p 02
این دو ریشه دارد (قطب های تصویر):
p1.2 2 02
با توجه به واقعی بودن ضرایب این معادله (δ, ω)، قطب های
می تواند مزدوج واقعی و پیچیده باشد.
بنابراین، هنگام تجزیه و تحلیل نوسانات آزاد در یک مدار سری
سه حالت نوسانی امکان پذیر است.

ریشه های معادله مزدوج پیچیده هستند:
p1,2 j 1
جایی که:
1 02 2 .
این نوع ریشه ها در 0 رخ می دهد
یا R2
L
.
سی
اصلی برای فعلی در
در این صورت خواهد بود:
و همکاران
آی تی)
e sin 1t
1 L

دامنه نوسان با گذشت زمان طبق یک قانون نمایی کاهش می یابد.
بنابراین فرآیند میرا شده نامیده می شود. نرخ پوسیدگی دامنه
نوسانات آزاد با مقدار ضریب میرایی δ تعیین می شود.
2
فرکانس: 1 02 2 0 1 فرکانس طبیعی نامیده می شود
0
نوسانات میرایی مدار همانطور که از فرمول مشخص است، همیشه کمتر است
فرکانس نوسانات طبیعی بدون میرایی مدار w0 و نه تنها به آن بستگی دارد
مقادیر اندوکتانس و ظرفیت مدار و همچنین مقدار مقاومت آن
مقاومت.
دوره نوسانات میرا:
تی
2
2
0
2
.
ضریب تضعیف به صورت زیر به ضریب کیفیت مدار مربوط می شود:
کجا: س
R0
.
2 لیتر 2Q
0 L
- فاکتور کیفیت مدار سری.
آر
بنابراین، نوسانات در مدار آهسته تر کاهش می یابد، بالاتر است
فاکتور کیفیت

2. حالت بحرانی نوسانات هارمونیک.

p1 p2,
.e. 0 ; R 2
تی
L
.
سی
حالت نوسان در یک مدار مربوط به چندین ریشه
معادله مشخصه (قطب های تصویر)، می تواند
به عنوان یک مورد محدود کننده حالت نوسانی در نظر گرفته شود،
هنگامی که فرکانس نوسانات میرایی طبیعی در مدار
صفر می شود و دوره نوسان می شود
1 02 2 برابر است
بی نهایت بزرگ

دارای فرم:
E0t
آی تی)
شما
L

ریشه های معادله مضرب واقعی هستند:
p1,2,
کجا: 2 02 ; .
اولیه
گزینه ها
کانتور
باید
ارضای نابرابری:
L
R 2
.
سی
i(t) اصلی که مربوط به آرایش معینی از قطب های تصویر است،
دارای فرم:
E
E
آی تی)
L (p1 p2)
e p1t
L (p1 p2)
e p2t

سوال شماره 1 ب. نوسانات گذرا به صورت سری
مدار نوسانی
شرایط اولیه صفر است
E
E
E
پ
L
L
i(p)
2
;
2
1
آر
1
پ
2
پ
0
pL R
p2 p C
pC
L
L
uC (p) i (p)
طبق جدول مکاتبات:
uC (t) E Ee (cos 1t sin 1t).
1
تی
ولتاژ در سراسر خازن مدار
به عنوان t→∞ تمایل به یک مقدار ثابت برابر با
ولتاژ منبع در نتیجه، ظرفیت در t→∞ به ولتاژ E شارژ می شود.
شارژ در قطب های مزدوج پیچیده تصویر
خاصیت نوسانی دارد.
1
L.C.
.
2
2
pC p (p 2 p 0)

مقدار uC(t) در لحظات معینی از زمان از مقدار ولتاژ فراتر می رود؛ در یک فاکتور کیفیت بالا، می تواند تقریباً emf منبع را دو برابر کند.
در t→∞، مقادیر جریان در مدار، ولتاژهای روی عنصر مقاومتی و در
اندوکتانس مدار به صفر میل می کند و ولتاژ دو طرف خازن به سمت EMF می رود.
منبع در نتیجه مدار به حالت جریان ثابت سوئیچ می کند. روند
ایجاد نوسانات هر چه کندتر رخ دهد، ضریب کیفیت بالاتر است
کانتور برای تخمین زمان ته نشینی می توانید از به دست آمده استفاده کنید
قبلا با فرمول:
ty
3 4, 6
,
که مربوط به دوره زمانی است که پس از آن دامنه ولتاژ uC(t) از مقدار حالت پایدار بیشتر از 0.05 یا 0.01 منحرف می شود.
سوال شماره 2 ارتعاشات آزاد و گذرا در
مدار نوسانی موازی
2.1 ارتعاشات رایگان در PrKK
شرایط اولیه غیر صفر است
iL(+0) = iL(-0) = I0
uC(+0) = uC(-0) = u0

I0
Cu0
پ
I0
u0 p
ج
u(p)
2
2
1
پ
2
پ
0
pC G
pl
جی
- ضریب تضعیف مدار؛
2C
1
0
- فرکانس نوسانات طبیعی مدار بدون تلفات.
L.C.
جایی که:
1. حالت نوسانات هارمونیک میرا شده.
پارامترهای اولیه کانتور در این مورد باید نابرابری را برآورده کنند:
جی
2C
1
L.C.
قانون تغییر ولتاژ در مدار مطابق با جدول مطابقت با عبارت زیر تعیین می شود:
I0
تو
0
تی
سی
u (t) e u0 cos 1t
گناه 1t
1

تجزیه و تحلیل محلول به دست آمده نشان می دهد که
نوسانات میرا می شوند، و
دامنه
نوسانات
کاهش می دهد
توسط
قانون نمایی بیشتر
ضریب میرایی، سریعتر محو می شوند
نوسانات مانند یک مدار سری،
فرکانس نوسان آزاد:
1 0 1
0
2
0
2
2
همیشه کمتر از فرکانس نوسانات میرایی نشده خود مدار
2. حالت بحرانی نوسانات هارمونیک.
این ماهیت ریشه ها در δ=ω0 رخ می دهد، زمانی که رابطه زیر بین پارامترهای اولیه کانتور برآورده شود:
جی
2C
1
L.C.
I0
تی
u (t) u0 u0 t e
سی

3. حالت غیرپریودیک نوسانات هارمونیک.
این حالت در شرایط δ=ω0 امکان پذیر است که مطابق با زیر است
رابطه بین پارامترهای اولیه مدار:
G 2
سی
.
L
I0
I0
u 0 p1
u0 p2
u(t)C
e p1t C
e p2t
p 2 p1
p 2 p1
لازم به ذکر است که در G = 0 نوسانات در مدار بدون میرا هستند،
زیرا مدار انرژی را از بین نمی برد.

2.2 ارتعاشات گذرا در PrKK
با استفاده از قانون اهم در فرم عملگر، تصاویر را برای همه پیدا می کنیم
واکنش ها:
من
پ
من
من
سی
u(p)
2 C
;
2
1
جی
1
p 2 p 0
pC G
p2 p
L.C.
سی
L.C.
من
جی
سی
iG (p) u (p)G 2
;
2
p 2 p 0
من
u(p)
L.C.
iL(p)
;
2
2
pl
p (p 2 p 0)
iC(p)u(p)pC
IP
.
2
2
p 2 p 0

قانون تغییر ولتاژ به صورت موازی
ارتعاشی
کانتور
مشابه
قانون
تغییرات جریان در مدار سری
اجازه دهید وابستگی زمانی iC(t) فعلی را تعیین کنیم.
iC(t)ie
پ
(cos 1t sin 1t).
1
از آنجایی که در t=0 ولتاژ خازن برابر با صفر بود، پس برای این لحظه
زمان، پایانه های کانتینر باید اتصال کوتاه در نظر گرفته شوند. از این رو،
در لحظه t=+0 کل جریان من از ظرفیت خازن عبور کرده است (iC(+0))=I. در t∞ مدار
به حالت جریان مستقیم تغییر دهید، که در آن u(∞)=0، iL(∞)=I، iG(∞)=iC(∞)=0.
هرچه ضریب کیفیت (تضعیف بیشتر) مدار کمتر باشد، سریعتر به پایان می رسد
فرآیند انتقال

ویژگی های موقت مدار الکتریکی گذرا هستند h(l)و نبض k(t)مشخصات. مشخصه زمانییک مدار الکتریکی پاسخ مدار به یک ضربه معمولی در شرایط اولیه صفر است.

پاسخ گامیمدار الکتریکی پاسخ (واکنش) مدار به یک تابع واحد در شرایط اولیه صفر است (شکل 13.7، الف، ب)آن ها اگر مقدار ورودی /(/)= 1(/) باشد، مقدار خروجی /?(/) = خواهد بود ایکس(1 ).

از آنجایی که ضربه در زمان / = 0 شروع می شود، پس پاسخ /?(/) = 0 در /c). در این مورد، مشخصه انتقال

در فرم نوشته خواهد شد h(t- t) یا L (/-t) - 1 (g-t).

پاسخ گذرا انواع مختلفی دارد (جدول 13.1).

نوع تاثیر	نوع واکنش	پاسخ گامی
افزایش ولتاژ تک	ولتاژ	^?/(0 U (G)
موج تک جریان	ولتاژ	2(0 به،( 0

اگر عمل به صورت یک پرش ولتاژ واحد داده شود و واکنش نیز ولتاژ باشد، پاسخ گذرا بی‌بعد می‌شود و یک ضریب انتقال است. Kts (1)توسط ولتاژ اگر کمیت خروجی جریان باشد، مشخصه گذرا دارای بعد رسانایی، عددی برابر با این جریان است و رسانایی گذرا است. ?(1 ). به طور مشابه، هنگامی که در معرض یک گام جریان و یک پاسخ ولتاژ قرار می گیرد، پاسخ گذرا مقاومت گذرا است. 1(1). اگر مقدار خروجی جریان باشد، پاسخ گذرا بدون بعد است و یک ضریب انتقال است کیلوگرم)توسط جریان

دو راه برای تعیین پاسخ گذرا وجود دارد - محاسبه شده و تجربی. برای تعیین پاسخ گذرا با محاسبه، لازم است: با استفاده از روش کلاسیک برای تعیین پاسخ مدار به یک ضربه ثابت. پاسخ حاصل را بر بزرگی ضربه ثابت تقسیم کنید و در نتیجه پاسخ گذرا را تعیین کنید. هنگام تعیین آزمایشی پاسخ گذرا، لازم است: یک ولتاژ ثابت به ورودی مدار در زمان / = O اعمال کنید و یک اسیلوگرام از پاسخ مدار بگیرید. مقادیر به دست آمده را نسبت به ولتاژ ورودی عادی کنید - این پاسخ گذرا است.

اجازه دهید با استفاده از مثال ساده ترین مدار (شکل 13.8)، محاسبه ویژگی های گذرا را در نظر بگیریم. برای این مدار در فصل. 12 مشخص شد که واکنش مدار به ضربه ثابت با عبارات زیر تعیین می شود:

با تقسیم "s(G) و /(/) بر تاثیر؟، به ترتیب ویژگی های گذرا را برای ولتاژ در خازن و جریان در مدار بدست می آوریم:

نمودارهای مشخصه های گذرا در شکل نشان داده شده است. 13.9، آ, ب

برای به دست آوردن مشخصه گذرا ولتاژ در سراسر مقاومت، مشخصه گذرا جریان باید در /- ضرب شود (شکل 13.9، c):

پاسخ ضربه ای (تابع وزن) پاسخ مدار به تابع مثلث در شرایط اولیه صفر است (شکل 13.10، آ - V):

اگر تابع دلتا نسبت به صفر با m جابجا شود، واکنش زنجیره به همان مقدار جابه‌جا می‌شود (شکل 13.10، d). در این حالت پاسخ ضربه ای به شکل /s(/-t) یا hp(/-t) نوشته می شود؟ 1 (/-t).

پاسخ ضربه ای یک فرآیند آزاد را در یک مدار توصیف می کند، زیرا یک اثر از نوع 5(/) در لحظه / = 0 وجود دارد، و برای Г*0 تابع دلتا برابر با صفر است.

از آنجایی که تابع دلتا اولین مشتق تابع واحد است، سپس بین /;(/) و k(I)ارتباط زیر وجود دارد:

در شرایط اولیه صفر

از نظر فیزیکی، هر دو عبارت در بیان (13.3) منعکس کننده دو مرحله از فرآیند گذرا در یک مدار الکتریکی هنگامی که در معرض یک پالس ولتاژ (جریان) به شکل تابع مثلث قرار می گیرند: مرحله اول انباشت مقداری انرژی محدود (میدان الکتریکی) است. در خازن C یا میدان مغناطیسی در اندوکتانس؟) برای زمان عمل پالس (Dg -> 0). مرحله دوم اتلاف این انرژی در مدار پس از پایان پالس است.

از عبارت (13.3) نتیجه می شود که پاسخ ضربه برابر است با پاسخ گذرا تقسیم بر ثانیه. با محاسبه، پاسخ ضربه از پاسخ انتقال محاسبه می شود. بنابراین، برای مدار داده شده قبلی (نگاه کنید به شکل 13.8)، ویژگی های ضربه مطابق با عبارت (13.3) به شکل زیر خواهد بود:

نمودارهای پاسخ ضربه ای در شکل نشان داده شده است. 13.11، a-c.

برای تعیین آزمایشی پاسخ ضربه، لازم است برای مثال، یک پالس مستطیلی با مدت زمان اعمال شود.

. خروجی مدار یک منحنی گذرا است که سپس نسبت به ناحیه فرآیند ورودی نرمال می شود. اسیلوگرام نرمال شده پاسخ مدار الکتریکی خطی، پاسخ ضربه خواهد بود.

ارسال کار خوب خود در پایگاه دانش ساده است. از فرم زیر استفاده کنید

دانشجویان، دانشجویان تحصیلات تکمیلی، دانشمندان جوانی که از دانش پایه در تحصیل و کار خود استفاده می کنند از شما بسیار سپاسگزار خواهند بود.

ارسال شده در http://www.allbest.ru/

کار دوره

مشخصات زمان و فرکانس مدارهای الکتریکی خطی

اطلاعات اولیه

نمودار مدار مورد مطالعه:

مقادیر پارامتر عنصر:

نفوذ خارجی:

u 1 (t)=(1+e - bt) 1 (t) (B)

در نتیجه تکمیل کار دوره، باید پیدا کنید:

1. بیان پارامترهای اولیه یک شبکه دو پورت داده شده به عنوان تابعی از فرکانس.

2. یک عبارت برای ضریب انتقال ولتاژ مختلط K 21 (j w) چهار قطبی در حالت بیکار در پایانه های 2 - 2 اینچ

3. دامنه فرکانس K 21 (j w) و فرکانس فاز Ф 21 (j w

4. ضریب انتقال ولتاژ اپراتور K 21 (p) یک شبکه چهار ترمینال در حالت بی باری روی گیره های 2-2".

5. پاسخ گذرا h(t)، پاسخ ضربه g(t).

6. پاسخ u 2 (t) به یک تأثیر ورودی داده شده به شکل u 1 (t)=(1+e - bt) 1 (t) (B)

1. بیایید تعریف کنیمYپارامترهای یک چهار قطبی معین

I1=Y11*U1+Y12*U2

I2=Y21*U1+Y22*U2

برای سهولت یافتن Y22، اجازه دهید A11 و A12 را پیدا کرده و Y22 را از طریق آنها بیان کنیم.

آزمایش 1. XX روی گیره‌های 2-2"

بیایید جایگزین را 1/jwС=Z1، R=Z2، jwL=Z3، R=Z4 بسازیم.

بیایید یک مدار معادل بسازیم

Z11=(Z4*Z2)/(Z2+Z3+Z4)

Z33=(Z2*Z3)/(Z2+Z3+Z4)

U2=(U1*Z11)/(Z11+Z33+Z1)

آزمایش 2: اتصال کوتاه در پایانه های 2-2 اینچی

با استفاده از روش جریان حلقه معادلات را می سازیم.

الف) I1 (Z1+Z2) - I2*Z2=U1

ب) I2 (Z2+Z3) - I1*Z2=0

از معادله ب) I1 را بیان کرده و با معادله a جایگزین می کنیم.

I1=I2 (1+Z3/Z2)*(Z1+Z2) - I2*Z2=U1

A12=Z1+Z3+(Z1*Z3)/Z2

از اینجا به آن می رسیم

آزمایش 2: اتصال کوتاه در پایانه های 2-2 اینچی

بیایید با استفاده از روش جریان حلقه یک معادله ایجاد کنیم:

I1*(Z1+Z2) - I2*Z2=U1

I2 (Z2+Z3) - I1*Z2=0

بیایید I2 را از معادله دوم بیان کنیم و آن را جایگزین اولی کنیم:

از معادله دوم I1 را بیان می کنیم و آن را به معادله اول جایگزین می کنیم:

برای یک چهار قطبی متقابل Y12=Y21

ماتریس A پارامترهای چهارقطبی مورد بررسی

2 . بیایید ضریب انتقال ولتاژ مختلط را پیدا کنیمبه 21 (jw ) چهار قطبی در حالت بیکار در پایانه های 2-2 ".

ضریب انتقال ولتاژ پیچیده K 21 (j w) با رابطه تعیین می شود:

می توان آن را از سیستم معادلات پایه استاندارد برای پارامترهای Y پیدا کرد:

I1=Y11*U1+Y12*U2

I2=Y21*U1+Y22*U2

پس با توجه به شرط سرعت بیکار I2=0 میتوانیم بنویسیم

این عبارت را دریافت می کنیم:

K 21 (j w)=-Y21/Y22

اجازه دهید Z1=1/(j*w*C)، Z2=1/R، Z3=1/(j*w*C)، Z4=R را جایگزین کنیم و عبارتی برای ضریب انتقال ولتاژ مختلط K 21 (j) بدست آوریم. w) در حالت بیکار روی گیره های 2-2 اینچی

بیایید ضریب انتقال ولتاژ مختلط K 21 (j w) چهار قطبی در حالت بیکار در پایانه های 2-2 اینچی به صورت عددی، جایگزین مقادیر پارامتر:

بیایید دامنه فرکانس K 21 (j w) و فرکانس فاز Ф 21 (j w) مشخصات ضریب انتقال ولتاژ.

بیایید عبارت K 21 را بنویسیم (j w) به صورت عددی:

بیایید فرمول محاسبه فرکانس فاز Ф 21 (j w) مشخصات ضریب انتقال ولتاژ به صورت قوس قطعه فرضی به واقعی.

در نتیجه دریافت می کنیم:

بیایید عبارت فرکانس فازی Ф 21 را بنویسیم (j w) مشخصات ضریب انتقال ولتاژ به صورت عددی:

فرکانس تشدید w0=7*10 5 راد بر ثانیه

بیایید نمودارهایی از پاسخ فرکانسی (پیوست 1) و پاسخ فاز (پیوست 2) بسازیم.

3. بیایید ضریب انتقال ولتاژ اپراتور را پیدا کنیمک 21 ایکس (p) چهار قطبی در حالت بیکار در پایانه های 2-2 "

مدار پالس ولتاژ اپراتور

مدار معادل اپراتور مدار از نظر ظاهری با مدار معادل پیچیده تفاوتی ندارد، زیرا تجزیه و تحلیل مدار الکتریکی در شرایط اولیه صفر انجام می شود. در این حالت، برای به دست آوردن ضریب انتقال ولتاژ اپراتور، کافی است jw را در عبارت ضریب انتقال مختلط با اپراتور جایگزین کنید. آر:

اجازه دهید عبارت ضریب انتقال ولتاژ اپراتور K21x(p) را به صورت عددی بنویسیم:

بیایید مقدار آرگومان p n را پیدا کنیم که برای آن M(p)=0، یعنی. قطب های تابع K21x(p).

اجازه دهید مقادیر آرگومان p k را پیدا کنیم که برای آن N(p)=0، یعنی. صفرهای تابع K21x(p).

بیایید یک نمودار قطب صفر ایجاد کنیم:

چنین نمودار قطب صفر ماهیت میرایی نوسانی فرآیندهای گذرا را نشان می دهد.

این نمودار قطب-تهی شامل دو قطب و یک صفر است.

4. محاسبه زمان

بیایید ویژگی های انتقال g(t) و ضربه ای h(t) مدار را پیدا کنیم.

عبارت عملگر K21 (p) به شما امکان می دهد تصویری از ویژگی های انتقال و ضربه به دست آورید

g(t)hK21 (p)/р h(t)hK21 (p)

اجازه دهید تصویر ویژگی های انتقال و تکانه را به شکل تبدیل کنیم:

اجازه دهید اکنون مشخصه انتقال g(t) را تعیین کنیم.

بنابراین، تصویر به تابع عملگر زیر کاهش می یابد که اصل آن در جدول است:

بنابراین ما ویژگی انتقال را پیدا می کنیم:

بیایید پاسخ تکانه را پیدا کنیم:

بنابراین، تصویر به تابع عملگر زیر کاهش می یابد که اصل آن در جدول است:

از اینجا داریم

بیایید یک سری مقادیر g(t) و h(t) را برای t=0h10 (μs) محاسبه کنیم. و ما نمودارهایی از ویژگی های انتقال (پیوست 3) و ضربه (پیوست 4) خواهیم ساخت.

برای توضیح کیفی نوع خصوصیات گذرا و ضربه ای مدار، یک منبع ولتاژ مستقل e(t) = u1 (t) را به پایانه های ورودی 1-1 متصل می کنیم. پایانه های خروجی 2-2 اینچ وقتی مدار در معرض یک پرش ولتاژ تک ولتاژ e(t)=1 (t) (V) در شرایط اولیه صفر قرار می گیرد. در لحظه اولیه زمان پس از کلیدزنی، ولتاژ خازن صفر است، زیرا طبق قوانین سوئیچینگ، در یک مقدار محدود از دامنه گام ورودی، ولتاژ دو طرف خازن نمی تواند تغییر کند. بنابراین، با نگاه کردن به مدار ما، مشخص است که u2 (0) = 0. g(0)=0. با گذشت زمان، با تمایل t به بی نهایت، فقط جریان های مستقیم از مدار عبور می کند، به این معنی که خازن را می توان با یک قطع و سیم پیچ را با یک بخش اتصال کوتاه جایگزین کرد و با نگاه کردن به نمودار ما مشخص می شود که u2 (t) = 0.

مشخصه پالس مدار از لحاظ عددی با ولتاژ خروجی منطبق است زمانی که یک پالس ولتاژ تک ولتاژ e(t) = 1d(t) V به ورودی اعمال می شود. جریان در اندوکتانس از صفر به 1/L می پرد و ولتاژ در خازن تغییر نمی کند و برابر با صفر است. در t>=0، منبع ولتاژ را می توان با یک بلوز اتصال کوتاه جایگزین کرد و یک فرآیند نوسانی مبادله انرژی بین اندوکتانس و خازن در مدار رخ می دهد. در مرحله اولیه، جریان القایی به آرامی به صفر می رسد و ظرفیت خازن را تا حداکثر مقدار ولتاژ شارژ می کند. پس از آن، خازن تخلیه می شود و جریان القایی به تدریج افزایش می یابد، اما در جهت مخالف، به بیشترین مقدار منفی خود در Uc=0 می رسد. همانطور که t به بی نهایت میل می کند، تمام جریان ها و ولتاژها در مدار به سمت صفر می روند. بنابراین، ماهیت نوسانی ولتاژ در خازن، که در طول زمان تحلیل می‌رود، نوع پاسخ ضربه را با h(?) برابر با 0 توضیح می‌دهد.

6. محاسبه پاسخ به یک تأثیر ورودی داده شده

با استفاده از قضیه برهم نهی، تاثیرات را می توان به صورت تاثیرات جزئی نشان داد.

U 1 (t) = U 1 1 + U 1 2 = 1 (t)+e - bt 1 (t)

پاسخ U 2 1 (t) با پاسخ گذرا منطبق است

پاسخ اپراتور U 2 2 (t) به ضربه جزئی دوم برابر است با حاصل ضرب ضریب انتقال اپراتور مدار و تصویر نمایی لاپلاس:

بیایید U22 اصلی (p) را با توجه به جدول تبدیل لاپلاس پیدا کنیم:

بیایید a، w، b، k را تعریف کنیم:

در نهایت ما پاسخ اصلی را دریافت می کنیم:

بیایید یک سری مقادیر را محاسبه کنیم و یک نمودار رسم کنیم (پیوست 5)

نتیجه

در طول کار، ویژگی های فرکانس و زمانی مدار محاسبه شد. عباراتی برای پاسخ مدار به تأثیر هارمونیک و همچنین پارامترهای اصلی مدار یافت می شود.

قطب های مزدوج پیچیده ضریب ولتاژ اپراتور ماهیت میرایی فرآیندهای گذرا در مدار را نشان می دهد.

کتابشناسی - فهرست کتب

1. Popov V.P. مبانی نظریه مدار: کتاب درسی برای دانشگاه ها - ویرایش چهارم، تجدید نظر شده، M. Higher. مدرسه، 2003. - 575 ص: بیمار.

2. Biryukov V.N.، Popov V.P.، Sementsov V.I. مجموعه مسائل در نظریه مدار / ویرایش. V.P. پوپووا م.: بالاتر. مدرسه: 2009، 269 ص.

3. Korn G., Korn T., کتابچه راهنمای ریاضیات برای مهندسین و دانشجویان. م.: ناوکا، 2003، 831 ص.

4. Biryukov V.N.، Dedyulin K.A.، کتابچه راهنمای روش شماره 1321. دستورالعمل های روش شناختی برای تکمیل کار درسی در درس مبانی نظریه مدار، تاگانروگ، 1993، 40 ص.

ارسال شده در Allbest.ru

اسناد مشابه

تعیین پارامترهای اولیه یک شبکه چهار پورت، ضریب انتقال ولتاژ در حالت بدون بار در خروجی. ویژگی های دامنه فرکانس و فرکانس فاز ضریب انتقال ولتاژ. تجزیه و تحلیل پاسخ مدار به نفوذ ورودی

کار دوره، اضافه شده در 2014/07/24


تعیین پارامترهای چهار قطبی ضریب انتقال ولتاژ پیچیده طرح جایگزینی پیچیده برای مدار کوتاهدر خروجی مدار ویژگی های دامنه فرکانس و فرکانس فاز ضریب انتقال ولتاژ.

کار دوره، اضافه شده در 07/11/2012


تجزیه و تحلیل فرکانس و ویژگی های گذرا مدارهای الکتریکی. محاسبه مشخصات فرکانس یک مدار الکتریکی و یک مدار خطی تحت عمل پالس. توابع فرکانس ضربه جامع. تشکیل و تولید تکانه های الکتریکی.

تست، اضافه شده در 01/05/2011


روشهای بدست آوردن معادله مشخصه. فرآیندهای گذرا در مدارهایی با یک عنصر راکتیو و با دو عنصر راکتیو غیر مشابه. مشخصات زمان بندی مدارها محاسبه پاسخ مدار خطی به تاثیر ورودی از نوع دلخواه.

تست، اضافه شده در 2010/11/28


محاسبه ضریب انتقال ولتاژ مختلط برای شبکه چهار پورت، تعیین پاسخ گذرای آن به روش کلاسیک و اپراتور. محاسبه مقاومت های مشخصه یک شبکه چهار قطبی و همچنین انتقال ثابت آن.

کار دوره، اضافه شده در 2014/11/26


ساخت مدارهای چهار قطبی غیرفعال، مدارهای چهار قطبی فعال و اتصال آبشاری آنها. پیدا کردن ضریب انتقال ولتاژ محاسبه مشخصات فرکانس و فرآیند گذرا در یک مدار الکتریکی. تحلیل مدار گذرا

کار دوره، اضافه شده در 2014/09/23


ویژگی‌های روش‌های تجزیه و تحلیل حالت‌های عملکرد غیر ثابت مدار. ویژگی های مطالعه فرآیندهای گذرا در مدارهای الکتریکی خطی. محاسبه فرآیندهای گذرا، قانون تغییرات ولتاژ با استفاده از روش های کلاسیک و اپراتور.

تست، اضافه شده در 2013/08/07


تعیین دامنه و مشخصه های فرکانس فاز (FC) توابع ورودی و انتقال مدار. محاسبه فرکانس های تشدید و مقاومت ها. بررسی مدل ترانزیستوری با بار تعمیم یافته و انتخابی. محاسبه خودکار پاسخ فرکانسی مدل کامل.

کار دوره، اضافه شده در 12/05/2013


تجزیه و تحلیل پارامترهای یک شبکه دو ترمینالی فعال، ترسیم معادله ای برای تعادل الکتریکی مدار با استفاده از روش جریان حلقه. تعیین ضریب انتقال ولتاژ. انتقالی و پاسخ ضربهزنجیر. تعیین شرایط برگشت پذیری

کار دوره، اضافه شده در 2014/03/21


محاسبه مدار الکتریکی خطی با ولتاژ متناوب غیر سینوسی، توان اکتیو و کل شبکه. روش تعیین پارامترهای یک مدار سه فاز نامتقارن. محاسبه فرآیندهای گذرا پایه در مدارهای الکتریکی خطی.